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Línea 20: |
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| <math>\mathbf{H_{2}} = \mathbf{e_{y}}\frac{{c}}{{\omega}}\tilde {k_2}E^{0}_{2} e^{i (\tilde {k_2} Z - \omega t)} </math> | | <math>\mathbf{H_{2}} = \mathbf{e_{y}}\frac{{c}}{{\omega}}\tilde {k_2}E^{0}_{2} e^{i (\tilde {k_2} Z - \omega t)} </math> |
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| constante de propagacion en conductor: | | La constante de propagacion <math>\tilde {k_2}</math> del conductor es: |
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Línea 26: |
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| </math> | | </math> |
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| condiciones a la frontera (z=0) | | Las condiciones a la frontera (z=0) implican: |
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| <math> E^{0}_{0}-E^{0}_{1}=E^{0}_{2}</math> | | <math> E^{0}_{0}-E^{0}_{1}=E^{0}_{2}</math> |
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| <math> k_{1}(E^{0}_{0}+E^{0}_{1})=\tilde {k_2}E^{0}_{2}</math> | | <math> k_{1}(E^{0}_{0}+E^{0}_{1})=\tilde {k_2}E^{0}_{2}</math> |
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| | Resolviendo las ecuaciones para escribir la magnitud de la onda reflejada y transmitida en términos de la incidente, quedaría de la siguiente manera: |
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| <math> E^{0}_{1} = E_{0}\frac{{ \tilde k_2- k_1}}{{\tilde k_2+ k_1}}</math> | | <math> E^{0}_{1} = E_{0}\frac{{ \tilde k_2- k_1}}{{\tilde k_2+ k_1}}</math> |
Revisión del 17:45 4 dic 2009
En este tema veremos la reflexión de una onda electromagnética cuando la frontera está limitada por un dieléctrico y un conductor. Veremos el caso de incidencia normal.
Veamos la onda incidente, la reflejada y transmitida.
Onda incidente:
Onda reflejada:
Onda transmitida:
La constante de propagacion del conductor es:
Las condiciones a la frontera (z=0) implican:
Resolviendo las ecuaciones para escribir la magnitud de la onda reflejada y transmitida en términos de la incidente, quedaría de la siguiente manera: