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Javier Ortiz Torres Fenomenos Ondulatorios javier19df@hotmail.com --Javier 20:59 8 feb 2009 (CST)

Introducción

Para entender la extrecha relacion que existe entre un fenomeno ondulatorio y un vibración forzada empesaremos definiendo un sistema que utilizaremos para generar una onda mecanica, para esto se atara una cuerda ideal de longitud infinita de manera que el movimiento del sistema por definir sirva como una fuente de ondas mecanicas.

Al hablar de una cuerda ideal nos referimos a una cuerda cuya masa es despresiable en comparacion con la del sistema. Estas hipotesis nos permitiran igualar la cordenada de movimiento del sistema $x$ con la de la cuerda $\psi$ y sustituirla en la ecuacion de movimiento sin modificar masa, el coeficiente de amortiguamiento ni frecuencia natural ,esto es resolver la ecuacion de moviento del sistema equivaldra a tener una expresion para el movimiento que sigue la cuerda.

Deducción del Modelo

Sea A un istema de masa m sujeto a un resorte ideal que obedece la ley de Hooke. Si el sistema se encuentra inmerso en un medio resistente que ejerce una fuerza de amortiguamiento proporcinal a la primera potencia de la velocidad y si además se ejerce sobre él una fuerza de la forma $f(x)=f_{0}cos\left(w_{0}t\right)$ (véase Fig.1) entonces por segunda ley de Newton tenemos que:

$-\propto {\ddot {x}}-kx+f_{0}cos\left(w_{0}t\right)=m{\ddot {x}}$

o bien

$m{\ddot {x}}+\propto {\dot {x}}+kx=f_{0}cos\left(w_{0}t\right)$

definiendo

$\beta \equiv {\frac {\propto }{2m}},w\equiv {\frac {k}{m}},F_{0}\equiv {\frac {f_{0}}{m}}$

obtenemos la siguiente ecuacion diferencial

${\ddot {x}}+2\beta {\ddot {x}}+wx=F_{0}cos\left(w_{0}t\right)$

Ahora bien fijamos sobre el sistema una cuerda ideal de longitud l de manera que $x=\psi$ obetenemos

${\ddot {\psi }}+2\beta {\dot {\psi }}+w_{0}\psi =F_{0}cos\left(w_{0}t\right)$

Cuya solucion es la suma de la ecuacion

$\psi _{general}=\psi _{homogenea}+\psi _{particular}$

An undamped spring-mass system is a simple harmonic oscillator.

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Termino estable

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${\ddot {\psi }}_{c}+2\beta {\dot {\psi }}_{c}+w_{0}\psi _{c}=F_{c}$

$\psi _{c}=\psi _{0}e^{iw_{0}t}$

${\dot {\psi _{c}}}=i\psi _{0}we^{iw_{0}t}$

${\ddot {\psi _{c}}}=-\psi _{0}w^{2}e^{iw_{0}t}$

$(w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw)\psi _{0}e^{iw_{0}t}=F_{c}$

$(w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw)\psi _{c}=F_{c}$

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): \psi_{c} = \frac{F_{0}e^{iwt}}{w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw}

$\psi _{c}\equiv {\frac {F_{0}}{w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw}}$

$\psi _{c}={\frac {F_{0}}{w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw}}{\frac {(w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw)}{(w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw)}}={\frac {F_{0}(w_{0}^{2}-w^{2}+2\beta iw)}{(w_{0}^{2}-w^{2})^{2}+4\beta ^{2}w^{2}}}$

$\psi _{c}={\frac {F_{0}(w_{0}^{2}-w^{2})}{(w_{0}^{2}-w^{2})^{2}+4\beta ^{2}w^{2}}}-i{\frac {F_{0}2\beta w}{(w_{0}^{2}-w^{2})^{2}+4\beta ^{2}w^{2}}}=\psi _{0}e^{i\propto }$

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): \psi_{0}(w)=\frac{1}{\sqrt{(w_{0}^{2}-w^{2})^{2}+4\beta^{2}w^{2}}}

$\propto (w)=ArcTan({\frac {-2\beta w}{w_{0}^{2}-w^{2}}})$