|
|
Línea 33: |
Línea 33: |
|
| |
|
| <center><math>\ddot{\psi}+2\beta\ddot{\psi}+w\psi=F_{0}cos\left( w_{0}t\right)</math></center> | | <center><math>\ddot{\psi}+2\beta\ddot{\psi}+w\psi=F_{0}cos\left( w_{0}t\right)</math></center> |
| | |
|
| |
|
| <center><math> \ddot{\psi}+2\beta\dot{\psi}+w_{0}\psi=F_{0}cos\left( w_{0}t\right)</math></center> | | <center><math> \ddot{\psi}+2\beta\dot{\psi}+w_{0}\psi=F_{0}cos\left( w_{0}t\right)</math></center> |
| | |
|
| |
|
|
| |
|
| <center><math>\ddot{\psi}_{c}+2\beta\dot{\psi}_{c}+w_{0}\psi_{c}=F_{c}</math></center> | | <center><math>\ddot{\psi}_{c}+2\beta\dot{\psi}_{c}+w_{0}\psi_{c}=F_{c}</math></center> |
| | |
|
| |
|
|
| |
|
Revisión del 14:15 3 mar 2009
Javier Ortiz Torres
Fenomenos Ondulatorios
javier19df@hotmail.com
--Javier 20:59 8 feb 2009 (CST)
Introducción
Oscilaciones Forzadas
Sea A un istema de masa m sujeto a un resorte ideal que obedece la ley de Hooke. Si el sistema se encuentra inmerso en un medio resistente que ejerce una fuerza de amortiguamiento proporcinal a la primera potencia de la velocidad y si además se ejerce sobre él una fuerza de la forma (véase Fig.1) entonces por segunda ley de Newton tenemos que:
o bien
Si definimos
obtenemos la siguiente ecuacion diferencial
Ahora bien fijemos sobre el sistema una cuerda ideal de longitud l de manera que obetenemos
El estado estable