Diferencia entre revisiones de «Usuario:Javier»
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<center><math>-\propto\ddot{x}-kx+f_{0}cos\left( w_{0}t\right)=m\ddot{x} </math> </center> | <center><math>-\propto\ddot{x}-kx+f_{0}cos\left( w_{0}t\right)=m\ddot{x} </math> </center> | ||
o bien | |||
<math>m\ddot{x}+\propto\dot{x}+kx=f_{0}cos\left( w_{0}t\right)</math> | |||
Si definimos a <math>\beta\equiv\frac{\propto}{2m}$,$w\equiv\frac{k}{m} y $F_{0}\equiv\frac{f_{0}}{m} $ obtenemos la siguiente ecuacion diferencial </math> | |||
<center><math>\ddot{x}+2\beta\ddot{x}+wx=F_{0}cos\left( w_{0}t\right)</math></center> | |||
==Introducción== | ==Introducción== |
Revisión del 01:20 3 mar 2009
Javier Ortiz Torres Fenomenos Ondulatorios javier19df@hotmail.com --Javier 20:59 8 feb 2009 (CST)
Oscilaciones Forzadas
Sea A un istema de masa m sujeto a un resorte ideal que obedece la ley de Hooke. Si el sistema se encuentra inmerso en un medio resistente que ejerce una fuerza de amortiguamiento proporcinal a la primera potencia de la velocidad y si además se ejerce sobre él una fuerza de la forma entonces por segunda ley de Newton tenemos que:
o bien
Si definimos a