Diferencia entre revisiones de «Optica: Gouy»
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*Si son monocromáticas y tienen exactamente la misma frecuencia. | *Si son monocromáticas y tienen exactamente la misma frecuencia. | ||
Si suponemos que dos ondas salen de una fuente luminosa y recorren caminos diferentes para después reunirse nuevamente en una pantalla. La fase de cada una de las ondas al llegar a la pantalla se puede expresar como: | Si suponemos que dos ondas salen de una fuente luminosa y recorren caminos diferentes para después reunirse nuevamente en una pantalla. La fase de cada una de las ondas al llegar a la pantalla se puede expresar como: | ||
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Donde K_0es el valor de K en el vacío, y usamos la definición de camino óptico: | |||
θ=K_0 (CO) | |||
Si una de las ondas recorre un camino óptico 〖CO〗_1y la otra recorre un camino óptico 〖CO〗_2 de la fuente al punto de observación, las fases de ella en este punto serán: | |||
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Podemos observar que la diferencia de fase está dada por: | |||
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Donde DCO es la diferencia de camino óptico entre los dos haces. Por lo tanto, la irradiancia en el detector quedaría dada por: | |||
I=I_1+I_2+2√(I_1 I_2 ) cos[K_0 (DCO)] | |||
Donde I_1 e I_2 son irradiancia de cada haz de manera independiente. Se puede ver que la máxima irradiancia se obtiene para valores de la diferencia de camino óptico dados por: | |||
DCO=mλ | |||
Donde m es un entero. La mínima amplitud, que es cero, se obtiene cuando: | |||
DCO=n λ/2 | |||
Donde n es un entero impar. | |||
Revisión del 21:53 27 nov 2019
Fenómenos de interferencia
La interferencia ocurre cuando dos ondas mutuamente coherentes se superponen en algún lugar del espacio, estas ondas son mutuamente coherentes solamente en dos casos:
- Si tienen su origen en la misma fuente.
- Si son monocromáticas y tienen exactamente la misma frecuencia.
Si suponemos que dos ondas salen de una fuente luminosa y recorren caminos diferentes para después reunirse nuevamente en una pantalla. La fase de cada una de las ondas al llegar a la pantalla se puede expresar como: θ=∫_1^2▒Kdx Si ahora sustituimos el valor de K dado por: K=nK_0 Donde K_0es el valor de K en el vacío, y usamos la definición de camino óptico: θ=K_0 (CO) Si una de las ondas recorre un camino óptico 〖CO〗_1y la otra recorre un camino óptico 〖CO〗_2 de la fuente al punto de observación, las fases de ella en este punto serán: θ_1=K_0 (〖CO〗_1 ) θ_2=K_0 (〖CO〗_2 ) Podemos observar que la diferencia de fase está dada por: θ_21=θ_2-θ_1=K_0 (DCO) Donde DCO es la diferencia de camino óptico entre los dos haces. Por lo tanto, la irradiancia en el detector quedaría dada por: I=I_1+I_2+2√(I_1 I_2 ) cos[K_0 (DCO)] Donde I_1 e I_2 son irradiancia de cada haz de manera independiente. Se puede ver que la máxima irradiancia se obtiene para valores de la diferencia de camino óptico dados por: DCO=mλ Donde m es un entero. La mínima amplitud, que es cero, se obtiene cuando: DCO=n λ/2 Donde n es un entero impar.
