Dielectricos

Dieléctricos

Un material dieléctrico es una sustancia que es un mal conductor de la electricidad, pero un defensor eficaz de campo electrostáticos.Si el flujo de corriente entre los polos opuestos de carga eléctrica se mantiene a un minuto mientras que las líneas de flujo de electrostática no se impide o se interrumpe, un campo electrostático puede almacenar la energía.Esta propiedad es útil en el condensador, especialmente en las frecuencias de radio.Los materiales dieléctricos son utilizados en la construcción de líneas de transmisión de radiofrecuencia.Faraday descubrió que cuando el espacio entre los dos conductores de un condensador se ve ocupado por un dieléctrico, la capacidad aumenta en un factor K que es característico del dieléctrico y que se denomina constante dieléctrica.

Un dieléctrico debilita el campo eléctrico entre las placas de un condensador pues, en presencia de un campo eléctrico extremo, las moléculas del dieléctrico producen un campo eléctrico extremo, las moléculas del dieléctrico producen un campo eléctrico adicional de sentido opuesto al del campo externo. Si el campo eléctrico original entre las placas de un condensador sin dieléctrico es Eo, el campo en el dieléctrico es:

$E={\frac {Eo}{K}}$ (Campo eléctrico en el interior de un dieléctrico) donde K es la cte. dieléctrica. El cálculo detallado de la interacción dipolo-dipolo es muy difícil habida cuenta de la complicada estructura de líquidos y sólidos. En una aproximación para dieléctricos no polares debida a Lorentz, esta interacción se calcula separando el dieléctrico en dos partes mediante una esfera imaginaria de raio r, centrada en la molécula que ocupa el lugar donde se pretende calcular el campo local. El radio de la esfera se elige de manera que contenga a las moléculas más próximas, de forma que el campo creado por ellas ha de ser tenido en cuenta de forma individualizada.Fuera de la esfera y, por tanto, a distancia relativamente grandes, el dieléctrico puede considerarse como un medio continuo de constante dieléctrica $\epsilon \,\!$ y polarización $P$.

ESQUEMA

El campo eléctrico,$E_{l}oc$. que actúa sobre una molécula situada en el centro de la esfera, O (fig. 4.1), viene dado por la suma de las siguientes contribuciones:

1) Campo en el interior del dieléctrico, E(campo medio macroscópico)

2) Campo $E_{s}up$. debido a la carga superficial de polarización sobre la esfera imaginaria, $\sigma _{s}={\text{Pn}}$ Error al representar (error de sintaxis): {\displaystyle = \frac{{-P}{cos}{\theta\,}}} . (contribución externa a la esfera)

|$\sin a\cos b\tan c\!$

3) Campo debido a los dipolos inducidos situados en el interior de la esfera,$E_{d}ip$.

Con objeto de estudiar de forma completamente general la respuesta de un dieléctrico, ante un campo eléctrico $E\ ={{E}{(t)}}$ , variable con el tiempo, conviene precisar la naturaleza de la función D(t) correspondiente a dicho campo, definida a través de la relación:

$D(t)=\epsilon (t)\,E(t)$

donde $\epsilon (t)\,\!$ es la constante dieléctrica del material en cada instante t. Trataremos primero el caso más simple, consiste en la aplicación sobre el dieléctrico de un pulso eléctrico rectangular, definido por: Error al representar (error de sintaxis): {\displaystyle E(t) = \frac{E_o)} , para un tiempo t comprendido entre un tiempo

Cuando se aplica un campo eléctrico a un aislador, tirará de las cargas y puede esperarse que se desplacen ligeramente en un sentido las cargas negativas y en el contrario las positivas.Las cargas están unidas por fuerzas finitas, por lo que es presumible un desplazamiento. Este da origen a una polarización. El campo ha polarizado a los átomos, induciendo en cada uno de ellos un momento eléctrico. Supongamos, por ejemplo, que en ausencia de campo el átomo sea una capa esférica de electrones que rodean al núcleo. El campo ejercerá una fuerza en un sentido sobre el núcleo y en sentido contrario sobre los electrones. Los electrones se desplazarán ligeramente y el átomo quedará polarizado. Adquirirá un momento dipolar. El efecto del campo eléctrico consiste en crear una orientación en oposición con la tendencia desorientadora de la agitación térmica del interior del aislador, o dieléctrico, como suele también llamársele. Proseguiremos con un análisis de la polarizabiliad de los dieléctricos, con el fin de aislar los parámetros de importancia y penetrar más en nuestro conocimiento de la respuesta de los aisladores a los campos eléctricos.

Archivo:Imagenes.jpg

DIELECTRICOS

Es interesante observar que incluso el burdo modelo de átomo o molécula que hemos utilizado basta para estimar el orden de magnitud de sus polarizabilidades. Distinguiremos los dos casos antes mencionados, en los que tenemos: a) átomos esféricos sin carga b) moléculas con momento eléctrico dipolar permanente. En el primer caso, consideremos el desplazamiento relativo de las cargas positivas y negativas en un átomo esférico debido a un campo eléctrico, como el indicado en la figura 3.19.En la parte a) se ha representado el átomo esférico de radio R sin campo aplicado b) con campo aplicado. El núcleo aparece ligeramente desplazado hacia la derecha y el centro de la distribución de carga electrónica, ligeramente hacia la izquierda. Si podemos calcular el desplazamiento d entre el centro de la nube de electrones y el núcleo, habremos ya resuelto, prácticamente. el problema. Si el núcleo tiene una carga Ze, el elemento dipolar inducido será $P\ ={{Z}{ed}}$

TIPOS DE DIELÉCTRICO.

En los materiales dieléctricos o aislantes no existen electrones libres que se puedan desplazar por ellos; todos se encuentran ligados a sus átomos. Por eso, cuando se aplica un campo externo a un dieléctrico su comportamiento es muy distinto al de los conductores. Las moléculas de los dieléctricos pueden ser de dos tipos: polares o no polares. Los dieléctricos con moléculas polares son los que presentan desigualdad de cargas eléctricas dentro de las mismas moléculas, es decir tiene un polo positivo y un polo negativo. Los dieléctricos con moléculas no polares son los que tiene centradas las cargas positivas y negativas, es decir no hay distinción entre las cargas de superficie. Ejemplos de dieléctricos:

• Polares:el agua y el nylon
• No polares: el aire y el hidrogeno

PROCESOS DE POLARIZACIÓN

En el momento en que a un material dieléctrico se le aplica un campo eléctrico, se verifica una alineación parcial de los dipolos con el campo eléctrico, generando así densidades de carga en las superficies del dieléctrico (cercanas a las placas del capacitor). La alineación es proporcional al campo eléctrico, dando así cabida a un nuevo valor de campo eléctrico, el cual será E=(Ei-E) inducido, debido a que al polarizar al dieléctrico se genera un nuevo camppo eléctrico generado por las cargas inducidas de las superficies de este.

APLICACIONES

Los dieléctricos se utilizan en la fabricación de condensadores, para que las cargas reaccionen. Cada material dieléctrico posee una constante dieléctrica k. Tenemos k para los siguiente dieléctricos: vacío tiene k=1; aire (seca) tiene k=1.00059; teflón tiene k=2.1; nylon tiene k=3.4; papel tiene k=3.7; agua (Químicamente pura) tiene k=80. Los dieléctricos más utilizados son el aire, el papel y la goma. La introducción de un dieléctrico en un condensador aislado de una batería, tiene las siguientes consecuencias:

• Disminuye el campo eléctrico entre las placas del condensador.
• Disminuye la diferencia de potencial entre las placas del condensador, en una relación ${\frac {Vi}{k}}$.
• Aumenta la diferencia de potencial máxima que el condensador es capaz de resistir sin que salte una chispa entre las placas (ruptura dieléctrica).
• Aumento por tanto de la capacidad eléctrica del condensador en k veces.
• La carga no se ve afectada, ya que permanece la misma que ha sido cargada cuando el condensador estuvo sometido a un voltaje.

Normalmente un dieléctrico se vuelve conductor cuando se sobrepasa el campo de ruptura del dieléctrico. Esta tensión máxima se denomina rigidez dieléctrica. Es decir, si aumentamos mucho el campo eléctrico que pasa por el dieléctrico convertiremos dicho material en un conductor.