Diferencia entre revisiones de «Vibra: probs c6»

De luz-wiki
Sin resumen de edición
Sin resumen de edición
Línea 260: Línea 260:
[[Archivo:resot.png]]
[[Archivo:resot.png]]
   
   
Del enunciado tenemos los siguientes datos:
$m = 4 [Kg]$; $F_{o} = 3[N]$; $\omega=2\pi [rad/s]$; $\omega_{o}=2.236 [rad/s]$; $A=? \rightarrow b=0$.
[[Usuario:Angel Nahir Molina Guadarrama|Angel Nahir Molina Guadarrama]] ([[Usuario discusión:Angel Nahir Molina Guadarrama|discusión]]) 02:44 19 mar 2014 (UTC)
[[Usuario:Angel Nahir Molina Guadarrama|Angel Nahir Molina Guadarrama]] ([[Usuario discusión:Angel Nahir Molina Guadarrama|discusión]]) 02:44 19 mar 2014 (UTC)

Revisión del 22:09 18 mar 2014

Main cap.6

6.1

For forced oscillations in an LCR circuit, show that the voltage across the capacitor at low frequencies ($\omega<<\omega_{0}$) and the voltage across the inductance at high frequencies

($\omega>>\omega_{0}$ ) are both equal to the generator voltage.

Solución:

Sabemos que el voltaje en el capacitor es $V_{c}=Q/C$ y que el voltaje en el inductor es $V_{L}=\frac{d^{2}Q}{dt^{2}}L$

De nuestra solución a la ecuación de oscilador forzado con amortiguamiento tenemos:

$Q=Acos(\omega t)$

$\frac{d^{2}Q}{dt^{2}}=A\omega^{2}cos(\omega t)$ en valor absoluto

Susituimos en las ecuaciones de voltaje:

$V_{c}=Acos(\omega t)/C$

$V_{L}=A\omega^{2}cos(\omega t)L$

Sabiendo que $A=\frac{V_{0}}{L}\left[\frac{1}{(\omega_{0}^{2}-\omega^{2})^{2}+\gamma^{2}\omega^{2}}\right]^{1/2}$

Vemos que pasa primero con A cuando $\omega<<\omega_{0}$, obtenemos simplemente $A=\frac{V_{0}}{L}\left[\frac{1}{\omega_{0}^{4}}\right]^{1/2}$

O más simplificado $A=\frac{V_{0}}{L}\frac{1}{\omega_{0}^{2}}$, sustituimos en la ecuación del voltaje del capacitor:

$V_{c}=(\frac{V_{0}}{L}\frac{1}{\omega_{0}^{2}})cos(\omega t)/C$

y si $\omega_{0}^{2}=1/LC$

$V_{c}=V_{0}cos(\omega t)$ que es el voltaje del generador

Ahora para $\omega>>\omega_{0}$ obtenemos que $A=\frac{V_{0}}{L\omega^{2}}$ (notar que el factor $\gamma^{2}\omega^{2}$es despreciable en comparación con $\omega^{4}$, por lo que no se suma)

Susituimos en el voltaje en el inductor $V_{L}=V_{0}cos(\omega t)$ que es el voltaje del generador. Edgar Ortega Roano 09:59 12 feb 2014 (CDT)


6.2


6.3 Para oscilaciones forzadas en un circuito LRC, mostrar que la potencia media de absorción es $-\frac{1}{2}V_{0}I_{0}sin\phi$ donde $I_{0}$ es la amplitud de la corriente, y los otros símbolos tienen los mismos significados que en el texto. (En libros de electricidad el factor de potencia $-sin\phi$se puede escribir de la forma $cos\phi'$ donde $\phi'=\phi+\frac{\pi}{2}$ que es el ángulo con que la corriente esta por la tensión del generador).


Para un un circuito $LRC$ con forzamiento, tenemos la ecuación siguiente: \[LC{d^2V \over dt^2}+RC{dV \over dt} + V = V_f\cos(\omega t)...(1) \] Reescribimos la ecuación anterior de la siguiente manera: \[ L{d^2V \over dt^2}+R{dV \over dt} + {1\over C}V = {V_f \over C}\cos(\omega t)...(2) \] Al igual que en el oscilador armónico forzado y con amortiguamiento(porque la ecuación $2$ es análoga al oscilado mecánico), tenemos ahora una solución similar:

\[V=V_\circ\cos(\omega t + \phi) \]

La potencia la podemos calcular como $P=F\frac{dW}{dt}$ , pero para el caso eléctrico se expresa como $P=V\frac{dQ}{dt}$. Ahora multiplicamos la ecuación $V=V_{0}\cos(\omega t+\phi)$ por $C$, que es una capacitancia y obtenmos ahora $VC=V_{0}C_{0}\cos(\omega t+\phi)$o $Q=Q_{0}\cos(\omega t+\phi)$.

Para continuar usamos la expresión $P=V\frac{dQ}{dt}$ y obtenemos:

$P=V\frac{d(Q_{0}\cos(\omega t+\phi))}{dt}=V\frac{dQ_{0}}{dt_{0}}\omega(-sen(\omega t+\phi)$); pero podemo escribir $V=V_{0}\cos(\omega t)$, el forzamiento del circuito.

Y entonces tenemos $P=-V_{0}\frac{dQ_{0}}{dt_{0}}\omega sen(\omega t+\phi)cos(\omega t)$ que al usar la identida trigonometrica para el $seno$ de la suma de dos ángulos nos queda una nueva ecuación para $P$:

$P=-V_{0}\frac{dQ_{0}}{dt_{0}}\omega[sen(\omega t)cos(\delta)-cos(\omega t)sen(\delta)]cos(\omega t)$

y desarrollando el calculo obtenemos que $P$:

$P=-V_{0}\frac{dQ_{0}}{dt_{0}}\omega cos(\delta)cos(\omega t)sen(\omega t)+V_{0}\frac{dQ_{0}}{dt_{0}}\omega cos^{2}(\omega t)sen(\delta)...(3)$

Y si promediamos la potencia en un número cualquiera entero de ciclos el primer término de la ecuación $3$ resulta cero quedando solamente $P=\omega\frac{dQ_{0}}{dt_{0}}cos^{2}(\omega t)sen(\delta)...(3)$, donde el promedio del $cos^{2}(\omega t)=\frac{1}{2}$, de modo que la potencia puede expresarse como

$P=\omega V_{0}I_{0}\frac{1}{2}sen(\delta)$ Pedro Pablo Ramírez Martínez (discusión) 03:47 27 feb 2014 (UTC)


6.4 Show that, for x-rays, the scattered power is independient of frecuency (“Thompson scattering”).

Muestra que, para los rayos X, la potencia de dispersión es independiente de la frecuencia ("Dispersión de Thompson).

Se puede pensar al fenómeno de dispersión de luz como un forzamiento de los electrones que conforman la materia, éstos vibran naturalmente a una frecuencia , si se aplica una fuerza externa en forma de luz incidente de una frecuencia denotada por se obtiene un sistema de oscilación forzado.

La frecuencia natural de oscilación de los electrones se puede aproximar si se toma al núcleo atómico como una esfera rígida de radio R cargada uniformemente, esta carga se encuentra confinada y es una fuerza atractiva. La magnitud de la fuerza que ejerce el núcleo atómico es:

 

Para conocer la frecuencia con la que vibra la nube eléctronica de forma natural, se escribe la carga con una dependencia del desplazamiento, esta carga es una cantidad que se asigna para que sea un oscilador, el valor de la carga es:


Sustituirla en la magnitud de la fuerza se tiene:


Donde se observa que la aproximación tiene forma de una fuerza lineal restitutiva que es de la forma:

En este caso la constante del resorte es:

Recordando la relación de la constante y la frecuencia angular que es y sustituyendo la masa por la masa del electrón, se tiene:

Realizamos el calculo usando el radio del átomo de Hidrógeno, sustituimos el el valor de las constantes y se obtiene:


De aquí se puede calcular la frecuencia de oscilación de la nube electrónica:


Por otra parte, la frecuencia de los rayos X se encuentra aproximadamente . Se observa que los rayos X oscilan a una frecuencia cien veces mayor que el electrón del átomo de Hidrógeno, podemos decir que:



La potencia media absorbida por un oscilador forzado, está dada por:


Donde es el factor de amortiguamiento. Tenemos entonces que el factor de resonancia es:


Después de factorizar se llega a:

Simplificando:


Observando las frecuencias encontradas, vemos que el cociente de la frecuencia natural entre la frecuencia de los rayos es semejnte a cero:


Por ello la expresion anterior se reduce a:


Vemos que la Resonancia no depende de la frecuencia angular como se espera en un oscilador forzado controlado por la masa con frecuencias externas mucho mayores que la frecuencia natural, esto es debido a que la fuerza restitutiva posee un efecto insignificante en el forzamiento en general, entonces la potencia tampoco depende de la frecuencia natural.

Brenda Pérez Vidal (discusión) 20:37 24 feb 2014 (UTC)


--mfg-wiki (discusión) 12:01 9 may 2013 (CDT)


Cosider the series RLC circuits driven by an alternating emf of value $E_{0}\sin\omega t$. FInd the current the voltage $V_{L}$ across the inductor, and the angular frequency $\omega$ at which $V_{L}$ is a maxium.

$\;$

El voltaje a través de cada elemento del circuito en la figura son


\[ V_{L}=L\frac{dI}{dt}=L\ddot{q} \]


\[ V_{R}=LI=L\dot{q} \] \[ V_{C}=\frac{q}{C} \]


por lo tanto se tiene

\[ L\ddot{q}+R\dot{q}+\frac{q}{C}=E_{0}\sin\omega t \]


similarmente a la ecuación de movimiento de un oscilador amortiguado se tiene

\[ \beta\rightarrow\frac{R}{2L},\;\omega_{0}\rightarrow\frac{1}{\sqrt{LC}},\; A=\frac{E_{0}}{L} \]


por tanto sabemos que la solución para la corriente esta dada por

\[ I=\frac{-E_{0}}{\sqrt{R^{2}+\Big(\frac{1}{\omega C}-\omega L\Big)^{2}}}\sin(\omega t-\delta) \] El voltaje a través del conductor es

\[ V_{L}=L\frac{dI}{dt}=\frac{-\omega LE_{0}}{\sqrt{R^{2}+\Big(\frac{1}{\omega C}-\omega L\Big)^{2}}}\cos(\omega t-\delta) \]


\[ V_{L}=V(\omega)\cos(\omega t-\delta) \]


para encontrar $\omega_{max}$ en el cual $V_{L}$es un maximo obtenemos su derivada en $omega$

\[ \frac{dV(\omega)}{d\omega}=\frac{LE_{0}\Big(R^{2}-\frac{2L}{C}+\frac{2}{\omega^{2}C^{2}}\Big)}{\Big[R^{2}+\Big(\frac{1}{\omega C}-\omega L\Big)^{2}\Big]^{3/2}}=0 \]


igualando el numerador a cero se tiene que

\[ \omega_{max}=\frac{1}{\sqrt{LC}-\frac{R^{2}C^{2}}{2}} \]

Luis Miguel Sánchez Mtz. (discusión) 05:59 26 feb 2014 (UTC)

PROBLEMA ADICIONAL: OSCILACIONES FORZADAS. Se tiene un objeto de 4 [Kg] que se mueve unido a un resorte sobre una superficie horizontal sin fricción y es impulsado por una fuerza externa dada por: $F=(3[N])\cdot cos(2\pi \cdot t)$ Si la frecuencia natural de oscilación del sistema es de $2.236 [rad/s]$, calcular la amplitud del movimiento suponiendo que no hay amortiguamiento.

Resot.png

Del enunciado tenemos los siguientes datos: $m = 4 [Kg]$; $F_{o} = 3[N]$; $\omega=2\pi [rad/s]$; $\omega_{o}=2.236 [rad/s]$; $A=? \rightarrow b=0$.


Angel Nahir Molina Guadarrama (discusión) 02:44 19 mar 2014 (UTC)