Diferencia entre revisiones de «Principio de Hamilton»
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<center><math>\frac{\partial}{\partial t}\left(\frac{dL}{d\dot{q}}\right)-\frac{dL}{d{q_j}}</math>< | <center><math>\frac{\partial}{\partial t}\left(\frac{dL}{d\dot{q}}\right)-\frac{dL}{d{q_j}}\qquad(1)</math></center> | ||
<math> \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{x}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{y}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{z}^2} = \frac{1}{\mathrm{v}^2} \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{t}^2} </math> | <math> \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{x}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{y}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{z}^2} = \frac{1}{\mathrm{v}^2} \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{t}^2} </math> |
Revisión del 18:07 13 may 2008
Potenciales dependientes de la velocidad
Las ecuaciones de Lagrange se pueden poner de la forma
Aun cuando no exista función potencial V, en el sentido usual, con tal que las fuerzas generalizadas se obtengan de una función U(q_j,(q_j ) ̇ ) mediante la prescripción