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==PROBLEMA 1.4==
'''The system shown at the rest in fig. 1.1(a) could be set into vibration by giving the mass a sudden momentum impulse to the left: by tapping it with a hammer, for example. If the magnitude of the impulse is $p_1$ and it is given at time$t=0$, find (a) the amplitude and (b) the phase constant of the ensuing motion.'''
Inicialmente tenemos que la posición en un tiempo $t=0$ es $x(0)=0$.
Para resolver este problema, utilizaremos la solución dada por el autor del libro $x(t)=A\cos (wt+\varphi)$ para la ecuación
<center>$m \frac{d^2x}{dt^2}=-kx+p_1$</center>
Para poder encontrar la fase($\varphi$), sustituiremos $t=0$ en la solución planteada.
<center>$x(0)=A\cos(w(0)+\varphi)=0$</center>
<center>$A\cos(\varphi)=0$</center>
<center>$\cos(\varphi)=0$</center>
<center>$\varphi=\arccos(0)$</center>
<center>$\varphi=\pi/2$</center>
Teniendo ahora como solución $x(t)=A\cos(wt+\frac{\pi}{2})$ podremos hallar la Amplitud.
Sabemos que la derivada de la posición respecto del tiempo es la velocidad, en este caso $v(t)=-Aw\sin(wt+\frac{\pi}{2})$, donde al aplicarle la condición inicial $t=0$ obtenemos
<center>$v(0)=-Aw=v_o$</center>
Definimos $p_1$ como
<center>$p_1=mv_o$</center>
Sustituyendo $v_o$ en la última ecuación
<center>$p_1=Amw$</center>
<center>$A=\frac{p_1}{mw}$</center>
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== Problema 2.7 capitulo 2 del libro de vibrations and waves in physics, Iain G. Main, third edition ==
== Problema 2.7 capitulo 2 del libro de vibrations and waves in physics, Iain G. Main, third edition ==



Revisión del 22:30 2 feb 2019

Problema 2.7 capitulo 2 del libro de vibrations and waves in physics, Iain G. Main, third edition

La Figura 2.8 muestra una arreglo que podría usarse para configurar un circuito $LC$ en oscilación. El condensador se carga primero a una tensión $V_{1}$ por medio de la batería. En el momento $t = 0$, el interruptor se activa para conectar el condensador cargado a través de la bobina. Derive (a) la amplitud y (b) la constante de fase de la oscilación resultante.

Solución:

Para resolver el circuito de la Figura 2.8, usamos la segunda ley de Kirchhoff

Como solamente tenemos dos caídas de tensiones debidas al capacitador y la inductancia, obtenemos

Donde $V_{C} =\frac{\psi}{C}$ y $V_{L}= L\frac{di}{dt}$, como $i=\frac{d \psi}{dt}$ entonces nos queda que $V_{L}= L\frac{d^2 \psi}{dt^2}=L \ddot{\psi}$.

Sustituimos, y obtenemos

Definamos la pulsación natural del sistema como $\omega^2_{0} = \frac{1}{LC}$. Obtenemos

Cuya ecuación característica es $r^2+\omega^2_{0}=0$, y la solución de la ecuación diferencial es de la forma $\psi(t)=C_{1}e^{r_{1}t}+C_{2}e^{r_{2}t}$.

Las raíces de la ecuación característica son: $r_{1}=\omega_{0}i$ y $r_{2}=-\omega_{0}i$

Y la solución general de la ecuación homogénea es

Sabemos de los números complejos que $e^{\omega_{0} i t}= \cos(t)+i \sin(t)$ y $e^{-\omega_{0} i t}= \cos(t)-i \sin(t)$, y las sustituimos en la solucion general.

Reorganizamos términos

Definamos nuevas constantes como $A=C_{1}+C_{2}$ y $B=i(C_{1}-C_{2})$, y las reemplazamos en la solución.

Hacemos que $A=D\cos(\phi)$ y $B=-D\sin(\phi)$

Usamos la identidad trigonométrica: $\cos(\omega_{0} t+\phi)=\cos(\phi)\cos(\omega_{0} t) - \sin(\phi)\sin(\omega_{0} t)$

Y la solución general de la ecuación diferencial homogénea es:

Por ultimo nos que da evaluar las condiciones iniciales para responder los incisos (a) y (b).

Las condiciones iniciales son $\psi(0)=CV_{1}$ y $\dot{\psi}(0)=0.$

La relacion $\dot{\psi}(0)=-D\sin(\phi)=0$ se satisface si, $\phi=0$ y por lo tanto $D=CV_{1}$