Ondas: superposicion

Pincipio de Superposición

La forma de la ecuación diferencial de onda pone de manifiesto una propiedad interesante de las ondas la cual se menciona a continuación.

Supongamos que las funciones de onda $\psi _{1}$ y $\psi _{2}$ son soluciones cada una de la ecuación de onda; de ello podremos ver que $\psi _{1}+\psi _{2}$ también es solución.

Esto se denomina Principio de superposición y lo demostraremos a continuación. Es cierto que

${\frac {\partial \psi _{1}}{\partial x^{2}}}={\frac {1}{v^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\psi _{1}}{\partial t^{2}}}$ y ${\frac {\partial \psi _{2}}{\partial x^{2}}}={\frac {1}{v^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\psi _{2}}{\partial t^{2}}}$

Sumando estos resulatdos

${\frac {\partial \psi _{1}}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial \psi _{2}}{\partial x^{2}}}={\frac {1}{v^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\psi _{1}}{\partial t^{2}}}+{\frac {1}{v^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\psi _{2}}{\partial t^{2}}}$

Por lo tanto

${\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}(\psi _{1}+\psi _{2})={\frac {1}{v^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}(\psi _{1}+\psi _{2})$

que establece que efectivamente $\psi _{1}+\psi _{2}$

es una solución. Esto quiere decir que cuando dos ondas separadas llegan al mismo sitio en el espacio en donde se superponen, se sumaran o se sustraeran simplemente.

La perturbación reultante en cada punto de la zona de superposición es la suma algebraica de las ondas constituyentes individuales en ese punto.Una ves que hayan pasado por el área donde las ondas coexisten, cada cual saldra y se alejara, quedando inalterada por el encuentro.

Examinemos detenidamente las dos ondas coexistentes en la figura 1.En cada punto(es decir, cada valor de kx), sumamos simplemente $\psi _{1}+\psi _{2}$, pudiendo cualquieran de los dos ser positivo o negativo.

Archivo:On11.jpg

Figura 1. Superposición de dos sinusoides $\psi _{1}$ y $\psi _{2}$ de igual longitud de onda.La onda resultante tiene la misma longitud ,que en cada punto es igual a la suma algebraica de las ondas constitutivas

.

Recuerde que dondequiera que una componente de la onsda sea cero (por ejemplo, $\psi _{1}=0$ la perturbación resultante equivaldrá al valor de la otra componente de la onda distinto de cero ($\psi _{2}$)y aquellas dos curvas se cruzaran en ese punto

Por otra parte,$\psi =0$ dondequiera que las dos ondas constituyentes tengan la misma magnitud y signos opuestos.

Las siguientes figuras( 2 a 5) muestran cómo el resultado de la superposición de dos ondas de amplitud casi igual depende de la diferencia de ángulo de fase entre ellas.En la figura 2 las dos ondas constituyentes tienen la misma fase;es decir, su diferencia de ángulo de fase es cero, por lo tanto se dicen que están en fase;suben y bajan al paso, reforzándoce recíprocamente. La onda compuesta que tiene una amplitud considerable, es sinusoidal con la misma frecuencia y longitud de onda de las ondas componentes.

Archivo:On21.jpg

Figura 2. La superposición de dos sinusoides con amplitudes de 1.0 y 0.9.$\psi _{1}$ y $\psi _{2}$ estan en fase

Si seguimos la secuencia de los diagramas, vemos que la amplitud resultante disminuye al aumentar la diferencia de ángulo de fase, hasta que en la figura 5 casi desaparece al acercarse dicha diferencia a $\pi$

Archivo:On3.jpg

Figura 3. $\psi _{1}$ va por delante de $\psi _{2}$ en $\pi /3$

Archivo:On4.jpg

Figura 4. $\psi _{1}$ va por delante de $\psi _{2}$ en $2\pi /3$

Archivo:On555.jpg

Figura 5. $\psi _{1}$ y $\psi _{2}$ están desfasadas en $\pi$ y casi se anulan mutuamente

Ahora sea $\psi _{1}(r,t)$,$\psi _{2}(r,t)$,..........,$\psi _{n}(r,t)$ soluciones individuales de la ecuación diferencial de onda tridimensional.

${\frac {\partial ^{2}\psi }{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\psi }{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\psi }{\partial z^{2}}}={\frac {1}{v^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\psi }{\partial t^{2}}}$

Cualquier combinación lineal de éstas será, a su ves, una solución. Por lo tanto

$\psi (r,t)=\sum _{i=1}^{n}C_{i}\psi _{i}(r,t)$

satisface la ecuación de onda, donde los coeficientes $C_{i}$ son simplemente constantes arbitrarías.Esta propiedad es denominada Principio de superposición y sugiere que la perturbación resultante en cualquier punto de un medio es la suma algebraica de sus ondas consecutivas separadas.

Existen unos cuantos métodos equivalentes de sumar matemáticamente dos o más ondas superpuestas que tienen la misma frecuencia y longitud de onda.

El método algebraico

Una solución de la ecuación diferencial de onda puede escribirse de la siguiente forma

$E(x,t)=E_{0}sen[\omega t-(kx+\varepsilon )]\qquad (1)$

Donde $E_{0}$ es la amplitud de la perturbación armónica que se propaga a lo largo del eje x positivo, y $\varepsilon$ es la fase inicial de esta misma. Para separar las partes de espacio y tiempo de la fase, sea

$\alpha (x,\varepsilon )=-(kx+\varepsilon )\qquad (2)$

tal que

$E(x,t)=E_{0}sen[\omega t+\alpha (x,\varepsilon )]\qquad (3)$

Supongamos entonces que tenemos dos ondas de esta clase

$E_{1}=E_{01}sen(\omega t+\alpha _{1})\qquad (4)$

y

$E_{2}=E_{02}sen(\omega t+\alpha _{2})\qquad (5)$

ambas con la misma frecuencia y velocidad, coexistiendo en el espacio.La perturbación resultante es la superposición lineal de estas dos ondas:

$E=E_{1}+E_{2}$

Al desarrollar las ecuaciones (4) y( 5)con las formulas de adición de angulos para coseno y seno, llegamos a

$E=E_{01}(sen(\omega t)\cos(\alpha _{1})+cos(\omega t)sen(\alpha _{1}))+E_{02}(sen(\omega t)cos(\alpha _{2})+cos(\omega t)sen(\alpha _{2})$

Al separar los términos que dependen del tiempo, la misma se transforma en $E=(E_{01}cos\alpha _{1}+E_{02}cos\alpha _{2})sen\omega t+(E_{01}sen\alpha _{1}+E_{02}sen\alpha _{2})cos\omega t\qquad (6)$

Ya que los términos entre paréntesis son constantes en el tiempo, sea

$E_{0}cos\alpha =E_{01}cos\alpha _{1}+E_{02}cos\alpha _{2}\qquad (7)$

y

$E_{0}sen\alpha =E_{01}sen\alpha _{1}+E_{02}sen\alpha _{2}\qquad (8)$

Elevemos al cuadrado al cuadrado y sumemos las ecuaciones (7) y (8) para obtener

$E_{0}^{2}=E_{01}^{2}+E_{02}^{2}+2E_{01}E_{02}cos(\alpha _{2}-\alpha _{1})$

y dividamos las ecuaciónes (7) y (8)para tener

$tan\alpha ={\frac {E_{01}sen\alpha _{1}+E_{02}sen\alpha _{2}}{E_{01}cos\alpha _{1}+E_{02}cos\alpha _{2}}}\qquad (9)$

La perturbación total queda entonces

$E=E_{0}\cos \alpha sen\omega t+E_{0}sen\alpha cos\omega t$

o bien

$E=E_{0}sen(\omega t+\alpha )\qquad 10$

De la superposición de las ondas sinusoidales $E_{1}$ y $E_{2}$ resulta una perturbación individual.La onda compuesta [(ec.11)]es armónica y de la misma frecuencia que las constitutivas aunque su amplitud y fase sean diferentes.

Apartir de las ecuaciones (7) y (8)podemos entonces encontrar la amplitud y fase de la onda resultante.

El método complejo

En ocasiones rrecurrir a los números complejos es de gran utilidad, en particular para el estudio de la superposición de perturbaciones armónicas nos es de gran ayuda.

Sea la onda

$E_{1}=E_{01}\,cos(kx\pm \omega t+\varepsilon _{1})$

o bien si hacemos

$\alpha _{1}=kx+\varepsilon _{1}$

,

$E_{1}=E_{01}\,cos(\alpha _{1}\pm \omega t)$

Si a esta onda la escribimos en forma compleja, tendriamos que utilizar la fórmula de Euler de la siguiente manera

$e^{i(\alpha _{1}\pm \,\omega t)}=cos(\alpha _{1}\pm \,\omega t)+i\,sen(\alpha _{1}\pm \,\omega t)$

recordemos que por regla general se ecoge la parte real que es en la que estamos interesados en cuyo caso nuestra onda armónica se escribe como

${\tilde {E_{1}}}=E_{01}e^{i(\alpha _{1}\pm \,\omega t)}\qquad (1)$

Supongamos que hay N de tales ondas superpuestasque tienen la misma frecuancia y viajan en la dirección positiva de x. La onda resultante viene dada por

${\tilde {E}}=E_{0}e^{i(\alpha +\,\omega t)}$

o bien después de sumar las ondas componentes, tenemos que

${\tilde {E}}=\left[\sum _{j=1}^{N}E_{0j}e^{i\alpha _{j}}\right]e^{+i\omega t}\qquad (2)$

La cantidad

$E_{0}e^{i\alpha }=\left[\sum _{j=1}^{N}E_{0j}e^{i\alpha _{j}}\right]\qquad (3)$

se denomina amplitud compleja de la onda resultante.

y es simplemente la suma de las amplitudes de las ondas constitutivas.

Como

$E_{O}^{2}=(E_{0}e^{i\alpha })(E_{0}e^{i\alpha })^{*}\qquad (4)$

si N=2

$E_{O}^{2}=(E_{01}e^{i\alpha _{1}}+E_{02}e^{i\alpha _{2}})\,(E_{01}e^{-i\alpha _{1}}+E_{02}e^{-i\alpha _{2}})$

Desarrollando

$E_{O}^{2}=E_{01}^{2}+E_{02}^{2}+E_{01}E_{02}[e^{i(\alpha _{1}-\alpha _{2})}+e^{-i(\alpha _{1}-\alpha _{2}})]$

o

$E_{O}^{2}=E_{01}^{2}+E_{02}^{2}+2E_{01}E_{02}cos(\alpha _{1}-\alpha _{2})$

que como podemos ver es identica a la ecuación(8)

Suma de fasores

La suma descrita por la ecuación ()puede representarce graficamente como la suma de vectores en el plano complejo.

Por regla general, un fasor se expresa en terminos de la amplitud $A$ y fase $\phi$ como $A<\phi$

Imaginemos una onda armonica $\psi =Asen(kx+\left({\frac {\pi }{3}}\right))$,donde podemos ver que tiene una fase inicial ${\frac {\pi }{3}}$ y amplitud A , en cuyo caso el fasor es $A<{\frac {\pi }{3}}$.

Imaginemos que tenemos una perturbación descrita por

$A_{0}1=A_{1}sen(\omega t\,+\,\alpha _{1})$

Y representemos a esta por un vector de longitud $A_{1}$ que gira a la izquierda con una rapidez $\omega$,este vector rotatorio es un fasor $A_{1}<\alpha _{1}$ tal que su proyección en el eje vertical es $A_{1}sen\omega t+\alpha _{1}$ y la proyección sobre el eje horizontal es $A_{1}cos\omega t+\alpha _{1}$

Si además consideramos una segunda onda$A_{02}=A_{2}sen(\omega t+\alpha _{2})$, podemos ver que la suma algebraica de estas es la proyección en el eje Idel fasor resultante determinado por la suma vectorial de los fasores componentes. Veanse figura (6) y (7)

Figura 6. Suma vectorial de dos ondas

Figura 7.

Como ejemplo examinemos la onda resultante de la suma de

$E_{1}=5sen\omega t$ $E_{2}=10sen\omega t$ $E_{3}=5sen\omega t$ $E_{4}=10sen\omega t$

y

$E_{5}=8sen\omega t$

Los fasores correspondientes son:5<0°,10<-15°, 10<120°, y 8>180°se representan graficamente en la figura 8. Por lo que se puede ver que cada ángulo de desfac, bien sea positivo o negativo, esta referido a la horizontal.

Figura 8.Suma de E1,E2,E3,E4 y E5