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Las ondas en las que la perturbación es paralela a la dirección de propagación se denominan [[Jaz#Jaz|'''''longitudinales''''']]   
Las ondas en las que la perturbación es paralela a la dirección de propagación se denominan [[Ondas Mecanicas Longitudinales#Ondas Mecanicas Longitudinales|'''''longitudinales''''']]   


[http://www.phy.ntnu.edu.tw/ntnujava/index.php?topic=14  1] un ejemplo de estas son la ondas acústicas.
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Revisión del 12:59 6 dic 2007

Ondas longitudinales

Las ondas en las que la perturbación es paralela a la dirección de propagación se denominan longitudinales

1 un ejemplo de estas son la ondas acústicas.

Las variaciones de presión (compresión y rarefacción) en un sistema originan el sonido

Compresion1.jpg Al apretar la membrana, el aire en la zona AB se comprime.

Archivo:Rarefacción.jpg Al estirar la membrana, el aire en la zona AB se vuelve menos denso, es decir, se rarifica.

Acústicas

Como una simple introducción a las ondas acústicas , consideremos una perturbación longitudinal en un gas confinado en una tuberia cilindrica. En equilibrio el gas permanece uniforme, con una presión constante.

Supongamos que ξ (x) es el desplazamiento del aire durante el paso de una onda sonora. Tomamos un elemento de volumen de aire de espesor dx, localizado entre dos planos de área A , perpendiculares a la dirección de propagación, situados en las coordenadas x y x + dx . El volumen antes de que pase la onda sonora es Adx = V.

Bajo estas condiciones se realiza un pequeño desplazamiento del gas, limitado por los planos A. Volumen1.jpg

Al pasar la onda sonora, el plano izquierdo se desplaza una distancia ξ (x), y el plano derecho se desplaza una distancia

Por tanto, el incremento de volumen de este elemento será.

=

Estudiando el efecto de este incremento de volumen sobre la presión del aire y recordando que el aire, siendo un gas, se encuentra en equilibrio antes de que pase la onda sonora, nos fijamos en la compresibilidad del gas, la cual esta definida por :

 = 

Donde dP es la variación de la presión del aire respecto de su valor en el equilibrio.

En general, K es positiva demostrando que bajo una compresión ( dV < 0) , la presión del aire aumenta, y bajo una dilatación ( dV > 0 ) , la presión del aire disminuye.

Así del desplazamiento del aire en cada punto , tenemos que .

==

La fuerza generada por el desplazamiento del aire en el elemento seleccionado sobre sus alrededores es igual a la variación de la presión por el área normal A. Sobre el plano izquierdo, la fuerza es

==

y sobre el plano derecho


==

Aplicando la ecuación de Newton, encontramos la ecuación de movimiento para la masa de aire que se encuentra encerrada en nuestro elemento en cuestión.

=

siendo m ( x) la masa de aire del elemento

=

La aceleración del movimiento del aire será la segunda variación temporal de su desplazamiento respecto del equilibrio

=

Con esto, obtenemos

=

Hablando en general de la propagación de dos ondas, una onda de desplazamiento y una onda de presión. La velocidad de propagación de las ondas sonoras es

=

Referencias

Vibrations and Waves in Phisics, autor: Iain G. Main, editorial: Cambridge, tercera edición