Haces Gaussianos
Un haz gaussiano es representado por [1]
donde el radio complejo de curvatura esta dado por
Esta expresión es solución de la ecuación paraxial. La amplitud del campo es entonces
En espacio libre
Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): q=z+q_{0}=z+i z_{R}
donde
y la distancia de Rayleigh es
Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): z_{R}=\frac{\pi w_{0}^{2}}{\lambda}
el ancho del haz es:
su radio de curvatura es:
Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): R=z+\frac{z_{R}^{2}}{z}
y la fase añadida es
La potencia del haz en función del radio Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): a
de la apertura:
Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): P=1-e^{-\frac{2a^{2}}{w^{2}}}
La divergencia del haz es:
Para una lente de distancia focal Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): f
, el diámetro en el foco
es:
donde es el diámetro de haz a la entrada de la lente.
plano de máxima curvatura
Para determinar la zona en donde la curvatura de la onda es más severa nos valemos de la expresión que define el radio de curvatura
Para encontrar el radio de máxima curvatura derivo la función anterior y posteriormente la igualo a cero
Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): \frac{dR(z)}{dz}=1-\frac{z^{2}_{R}}{(z-z_{0})^{2}}.
Igualando a cero
Lo cual después de algunos despejes
Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/»:): z^{2}_{R}=(z-z_{0})^{2}.
En esta última expresión tenemos que tener cuidado al despejar ya que nos encontraremos con dos raíces una positiva y una negativa i.e.
Las soluciones son
es decir, la máxima curvatura se enucentra en la distancia de Rayleigh.
Y la segunda
Era de esperarse un resultado así de simétrico puesto que la onda se propaga de igual forma en ambas direcciones, cabe señalar que la curva es más severa cuando estamos a una distancia de Rayleigh .
references
- ↑ Siegman A., Lasers, University Science Books, 1986 [cap.16 p. 626]
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--Mfg 23:11 22 oct 2007 (CDT)