Efecto Doppler

El efecto Doppler se observa cuando en un sistema comprendido por un medio, una fuente que proveerá de perturbaciones al sistema y un observador existe una diferencia en las velocidades respecto al medio entre la fuente y el observador de dicha fuente, es decir, cuando hay movimiento relativo de la fuente y el observador en el medio. Este movimiento puede existir en una sola dimensión, sea que la fuente se mueva desde o hacia el observador o viceversa, pero también puede ocurrir que fuente y observador no interactúen sobre un eje común.

En su sentido más estricto, este es un efecto relativista; sin embargo, cuando las velocidades relativas entre la fuente y el objetivo son pequeñas en comparación con la velocidad de la luz en el caso de ondas electromagnéticas o cuando tratamos el efecto en ondas cuya velocidad de propagación es mucho menor que c, un tratamiento no relativista es una aproximación perfectamente adecuada. Debido a que el efecto depende del movimiento relativo entre fuente y observador en el medio, es posible encontrar diversas combinaciones donde es preciso tomarlo en consideración.

Fuente fija - Observador fijo

Es en realidad el caso trivial, sin movimiento relativo entre fuente y observador respecto al medio, que sirve como comparativo al momento de analizar las demás combinaciones. Como se observa en la IMgn1 ff-of, las ondas emitidas por la fuente y recibidas por el observador mantienen la misma longitud de onda $\lambda$ y frecuencia $\nu$. Cabe resaltar que dado que las ondas se propagan sobre un medio, este caso no siempre es equivalente a que el movimiento relativo entre fuente y observador sea nulo si hay movimiento significativo de la fuente respecto al medio.

Observador móvil

Se presentan a continuación el caso en que el movimiento relativo entre fuente y observador se lleva a cabo sobre un mismo eje y el caso en que dicho movimiento se lleva a cabo sobre un mismo plano, pero no necesariamente sobre la misma línea. Ambos casos para una fuente de frentes de onda esféricos, como podría ser una fuente de sonido o una fuente de luz.

Movimiento sobre la misma línea

Si el observador se acerca a la fuente mientras esta permanece estática, la frecuencia a la que percibirá las ondas será mayor que la frecuencia original, es decir la frecuencia de emisión de la fuente, puesto que al acercarse reduce la distancia entre los frentes de onda, sumando la velocidad de su movimiento a la de los frentes de onda, por lo que como resultado observará un aumento en la frecuencia de estos.

Sea un observador con rapidez $v_{o}$ en dirección a una fuente fija que dista de este una longitud $l$ al instante $t=0$ y que emite ondas cuya velocidad de propagación es $v_{p}$. En un instante t, el observador avanza una distancia $v_{o}t$ y por lo tanto, una onda emitida en $t=0$ que en ese instante llega al observador avanza una distancia $l-v_{o}t$. El tiempo que ha tomado a la onda, viajando a su velocidad de propagación, llegar al observador es $t$ y por lo tanto

\[ v_{p}t=l-v_{o}t \] \begin{equation} \label{Eq1} t=\dfrac{l}{v_{p}+v_{o}} \end{equation}

En $t=\tau$ la fuente emite una onda que es alcanzada por el observador en $t=t'$, entonces la distancia recorrida por la onda es $l-v_{o}t'$ y el tiempo que le tomó llegar a esa distancia es $t'-\tau$, por lo que viajó una distancia $v_{p}\left(t'-\tau\right)$, por lo tanto

\[ v_{p}\left(t'-\tau\right)=l-v_{o}t' \] \[ \rightarrow v_{p}t'+v_{o}t'=l+v_{o}\tau \] \begin{equation} \label{Eq2} t'=\dfrac{l+v_{p}\tau}{v_{p}+v_{o}} \end{equation}

luego, el intervalo medido por el observador entre las ondas recibidas es

\[ \tau'=t'-t=\dfrac{l+v_{p}\tau}{v_{p}+v_{o}} -\dfrac{l}{v_{p}+v_{o}} \] \begin{equation} \label{Eq3} \tau'=\dfrac{v_{p}}{v_{p}+v_{o}}\tau \end{equation}

entonces, si $\nu$ es la frecuencia de emisión de la fuente, al tiempo $\tau$, esta habrá emitido $\nu\tau$ ondas, mismas que son recibidas por el observador al tiempo $\tau'$ por lo que él mide una frecuencia

\[ \nu' =\dfrac{\nu\tau}{\tau'}=\nu\tau \left(\dfrac{v_{p}\tau}{v_{p}+v_{o}}\right)^{-1} \] \begin{equation} \label{Eq4} \nu'=\nu\dfrac{v_{p}+v_{o}}{v_{p}} \end{equation}

En la IMgen2 %om-ff se ilustra como el movimiento del observador influye en su percepción de las ondas.

Es evidente ahora que si el observador se mueve alejándose de la fuente, las ondas deben recorrer una distancia mayor para llegar al observador y como resultado éste percibirá una disminución en la frecuencia de las ondas con respecto a la frecuencia original de las mismas. IMgn3 %om-ff Utilizando un razonamiento similar al expuesto con anterioridad, pero tomando en cuenta que al alejarse el observador de la fuente el frente de onda debe avanzar una distancia $l+v_{o}t$ para un tiempo $t$ es posible llegar a una ecuación equivalente a la ecuación \ref{Eq1} para este caso

\begin{equation} \label{Eq5} t=\dfrac{l}{v_{p}-v_{o}} \end{equation}

y siguiendo por el mismo camino es fácil hallar las expresiones equivalentes para \ref{Eq2}, \ref{Eq3} y \ref{Eq4} obteniendo entonces que para el caso de una fuente fija y un observador móvil sobre un eje común, la frecuencia de onda percibida por el observador será

\begin{equation} \label{Eq6} \nu'=\nu\dfrac{v_{p} \pm v_{o}}{v_{p}} \end{equation}

donde la suma o resta en el numerador dependerá de si el observador se acerca o se aleja respectivamente.

Ff-Om Movimiento sobre el mismo plano

El aumento o disminución de la frecuencia en las ondas percibidas por el observador depende de la suma de las velocidades de propagación de la onda y del observador. Cuando las velocidades no tienen la misma dirección, la frecuencia a la que el observador percibirá la onda dependerá de la velocidad del frente de onda y de la contribución de su propia velocidad en la dirección de propagación de la onda, es decir, en la dirección que une radialmente a la fuente y al observador, lo que nos indica que la velocidad de propagación de la onda percibida por el observador depende del ángulo de observación. IMgn4 plno Sea un observador con velocidad $v_{o}$ que se mueve sobre un eje paralelo a la posición de reposo de la fuente, es fácil observar en la figura que se forma un triángulo rectángulo entre la dirección de movimiento del observador, el radio que une a la fuente y al observador, es decir, la línea de propagación del frente de onda hacia el observador y una línea perpendicular al movimiento de este último sobre la posición de la fuente. Esta dispocición nos deja ver que la contribución que hace el movimiento del observador a la velocidad de la onda percibida por este es $v_{o}\cos\phi$ por lo que la expresión previamente encontrada para la frecuencia (ecuación \ref{Eq6}) se convierte en

\begin{equation} \label{Eq7} \nu'(\phi)=\nu\dfrac{v_{p} \pm v_{o}\cos\phi}{v_{p}} \end{equation}

Con las consideraciones adecuadas se puede modelar un plano para cuales quiera observador y fuente, por lo que el desarrollo es fundamentalmente el mismo.

Fuente móvil

Cuando es la fuente quien se mueve existen dos casos muy diferentes que dependen de si la velocidad de la fuente $v_{f}$ es menor o mayor que la velocidad de la onda generada $v_{p}$. IMgn5 sprsnco-sbsnco

Fm-Of, $v_{f}< v_{p}$

Sea una fuente de frentes de onda esféricos que se acerca o se aleja de un observador fijo en una posición, la frecuencia de las ondas será mayor o menor a la frecuencia original según el razonamiento antes expuesto. Imgn7 fm-of Con un análisis similar al usado en el caso de una fuente fija y un observador móvil es evidente que si la fuente se acerca al observador con una velocidad $v_{f}$ desde una distancia $l$ al instante $t=0$, instante en que comienza su recorrido una onda que alcanza al observador al instante t, entonces la onda habrá viajado una distancia $l=v_{p}t$, por lo tanto

\[ t=\dfrac{l}{v_{p}} \]

Si una segunda onda emitida por la fuente al instante $t=\tau$ alcanza al observador al tiempo $t'$, la onda habrá viajado una distancia $l-v_{f}\tau=v_{p}\left(t'-\tau\right)$ y por lo tanto

\[ t'=\dfrac{\tau\left(v_{p}-v_{f}\right)+l}{v_{p}} \]

luego, el intervalo entre ambas ondas medido por el observador es

\[ \tau'=t'-t=\dfrac{\tau\left(v_{p}-v_{f}\right)+l}{v_{p}}-\dfrac{l}{v_{p}} \]

por lo tanto

\begin{equation} \label{Eq8} \tau'=\dfrac{v_{p}-v_{f}}{v_{p}}\tau \end{equation}

entonces, igual que el caso donde Ff-Om las ondas emitidas por la fuente al tiempo $\tau$ serán $\tau\nu$ las mismas que recibe el observador al tiempo

$\tau'$ por lo tanto \begin{equation} \label{Eq9} \nu'=\nu\left(\dfrac{v_{p}}{v_{p}-v_{f}}\right) \end{equation}

Un razonamiento similar nos lleva a la ecuación análoga a la ecuación \ref{Eq9} cuando la fuente se aleja del observador

\begin{equation} \label{Eq10} \nu'=\nu\left(\dfrac{v_{p}}{v_{p}+ v_{f}}\right) \end{equation}

por lo que como en el caso anterior obtenemos una ecuación que describe ambos casos

\begin{equation} \label{Eq11} \nu'=\nu\left(\dfrac{v_{p}}{v_{p}\mp v_{f}}\right) \end{equation}

esta vez utilizando el signo negativo para una fuente acercándose y el positivo para el caso contrario. Es fácil ver que el denominador en la ecuación \ref{Eq9} es menor que en la ecuación \ref{Eq10}. Si la rapidez de la fuente es considerable en comparación con la velocidad de propagación de la onda, en el primer caso la frecuencia percibida por el observador $\nu'$ será igual a la frecuencia original $\nu$ multiplicada por algo mayor que uno, lo que muestra un aumento en la frecuencia, mientras que en el segundo caso se hace evidente que al ser el numerador menor al denominador, la frecuencia resultante será una fracción de la original.

Podemos además utilizar un razonamiento similar al utilizado anteriormente en el plano para hallar la ecuación análoga a la ecuación \ref{Eq7}

\begin{equation} \label{Eq12} \nu'(\theta)=\nu\left(\dfrac{v_{p}}{v_{p}\mp v_{f}cos\theta}\right) \end{equation}

Podemos además considerar que ambos, fuente y observador, se mueven. Como vimos antes, si la fuente se acerca al observador la frecuencia aumenta y el aumento es inversamente proporcional a la velocidad de propagación menos la velocidad de la fuente \ref{Eq11}, del mismo modo, cuando el observador se acerca a la fuente, el aumento en la frecuencia percibida por el observador es proporcional a la suma de la velocidad de propagación y la velocidad del observador \ref{Eq6}, por lo que utilizando un desarrollo similar a los anteriores es fácil comprobar que cuando ambos están en movimiento sobre una recta, la frecuencia percibida por el observador es

\begin{equation} \label{Eq13} \nu'=\nu\left(\dfrac{v_{p} \pm v_{o}}{v_{p}\mp v_{f}}\right) \end{equation}

IMgn8 Eq13-14 De igual manera, si observador y fuente se mueven en trayectorias diferentes, podemos aproximar la frecuencia tomando una combinación de las contribuciones a las velocidades de fuente y observador debidas a los ángulos existentes entre la distancia radial de la fuente al observador y las direcciones de movimiento de cada uno, como se presenta a continuación

\begin{equation} \label{Eq14} \nu'(\phi,\theta)=\nu\left(\dfrac{v_{p} \pm v_{o}\cos\phi}{v_{p}\mp v_{f}\cos\theta}\right) \end{equation}

donde $\phi$ es el ángulo de dirección del movimiento del observador respecto a la posición de la fuente y $\theta$ es el ángulo de dirección del movimiento de la fuente respecto a la posición del observador.

Fm-Of, $v_{f}> v_{p}$

IMgn9 ánglo Cuando la fuente tiene una rapidez mayor a la velocidad de propagación de las ondas, esta alcanza una distancia mayor al radio de una onda emitida al instante $t=0$ tras recorrer una distancia $v_{f}t$, es decir al instante $t$ y las ondas emitidas durante este lapso generan un frente de ondas cónico (la envolvente de las ondas) que se propaga con la misma rapidez que las ondas en dirección perpendicular a su superficie y cuyo ángulo de apertura $\alpha$ está dado, como se observa en la IMgn9 por

\[ \sin\alpha=\dfrac{tv_{p}}{tv_{f}} \]

entonces

\begin{equation} \label{Eq15} \alpha=\arcsin\left(\dfrac{v_{p}}{v_{f}}\right) \end{equation}

Tavo San (discusión) 23:03 2 jun 2021 (CDT)

Ejemplo

Problema 8-12. Capítulo 8. French

En el texto . se desarrolla la teoría del efecto Doppler para una fuente o foco móvil, con un observador distante en una dirección $ \theta$ respecto al movimiento del foco. Se demuestra que la frecuencia recibida viene dada por:

\[ \nu (\theta) = \frac{\nu_0}{1- \frac{u \cos \theta}{v}} \]

(a) Demostrar que si el foco esta en reposo y el observador tiene una velocidad --u, de modo que la velocidad relativa del foco y del observador es la misma que antes, la frecuencia detectada por el observador viene dada por:

\[ \nu' (\theta) = \nu_0 (1+\frac{u \cos \theta}{v}) \]

(b) Hallar la diferencia aproximada entre $\nu$ y $\nu'$. Es un tema de gran importancia física el que en las ondas de la luz en el vació no existe dicha diferencia en contraste con las ondas sonoras en el aire; solo aparece en el resultado de la velocidad relativa de la fuente y el observador. Esta es una de las características reseñadas en la teoría especial de la relatividad de Einstein, de acuerdo con la cual no existe ningún medio identificable respecto al cual la velocidad de la luz tenga cierta velocidad característica.

(a): Sabiendo que la fuente esta en reposo y que el observador se mueve con --u hacia la fuente, y en una dirección tal que la dirección del del observador forma un angulo $\theta$ con la fuente, de ahí la velocidad relativa del observador es entonces: \[ v_s = u \cos (\theta) \]

El signo negativo nos indica la dirección del observador, y sabiendo que se mueve hacia la fuente, esto significa que la distancia ente los frentes de onda disminuirán, teniendo como resultado un valor mas alto para el de la frecuencia recibida y por lo tanto el signo asociado a la velocidad de la fuente en la ecuación de Doppler debe ser positivo, por lo tanto la frecuencia recibida esta dad por:

\[ \nu' = \nu_0 (\frac{v + v_s}{v}) \]

sustituyendo $v_s$:

\[ \nu' = \nu_0 (\frac{v + u \cos (\theta)}{v}) \]

Simplificando tenemos:

\[ \fbox{$\nu' = \nu_0 (1 + \frac{u}{v} \cos (\theta))$} \]

Lo cual es la expresión que se buscaba demostrar.

(b): Conociendo ambas frecuencias $\nu$ y $\nu'$, podemos encontrar la diferencia entre ambas frecuencias, de eso tenemos:

\[ \nu - \nu' = \frac{v_0}{1-\frac{u}{v} \cos (\theta)} - (v_0 + \frac{u v_0 \cos (\theta)}{v}) \] \[ = v_0 (\frac{1}{1- \frac{u}{v} \cos (\theta)}-1-\frac{u \cos(\theta)}{v}) \]

Realzando las operaciones y simplificación dentro de los paréntesis tenemos:

\[ = v_0 (\frac{1-1+\frac{u}{v} \cos (\theta)}{1- \frac{u}{v} \cos (\theta)}- \frac{u \cos (\theta)}{v}) \] \[ = v_0 (\frac{\frac{u}{v} \cos (\theta)}{1- \frac{u}{v} \cos (\theta)}- \frac{u \cos (\theta)}{v}) \]

Factorizando $ \frac{u}{v} \cos (\theta)$, obtenemos:

\[ = v_0 \frac{u}{v} \cos(\theta) (\frac{1}{1-\frac{u}{v}\cos(\theta)}-1) \]

Operaciones dentro del paréntesis.

\[ = v_0 \frac{u}{v}\cos(\theta)(\frac{1-1+\frac{u}{v}\cos(\theta)}{1-\frac{u}{v}\cos(\theta)}) \] \[ = v_0 \frac{u}{v}\cos(\theta)(\frac{\frac{u}{v}\cos(\theta)}{1-\frac{u}{v}\cos(\theta)}) \] \[ =v_0 (\frac{\frac{u^2}{v^2}\cos(\theta)}{1-\frac{u}{v}\cos(\theta)}) \]

o bien: \[ ={\LARGE \fbox{$\frac{v_0}{1-\frac{u}{v}\cos(\theta)}(\frac{u}{v}\cos(\theta))^2$}} \]

Por lo tanto esta ecuación nos da la representación de la diferencia entre $\nu$ y $\nu'$. Si la velocidad de la onda es mucho mayor que la del observador, entonces tenemos: \[ \frac{u}{v}\cos(\theta)\ll 1 \]

Por lo tanto la expresión obtenida se podría aproximar de la siguiente manera:

\[ \nu- \nu' \approx \frac{v_0}{1} (\frac{u}{v}\cos(\theta))^2 \]

Hablando de ondas electromagnéticas, la velocidad de onda es c (velocidad de la luz) y la velocidad máxima que un objeto en movimiento puede alcanzar es c, por lo tanto tenemos: \[ \nu -\nu' = v_0 \]

Y si el objeto que se mueve, su velocidad es mucho mas pequeña que la velocidad de la luz, podemos aproximar: \[ \frac{u \cos(\theta)}{v} \approx 0 \] Por lo tanto tenemos que: \[ \nu - \nu' = 0 \]

Lo que bien podemos deducir de esto es entonces que no existe diferencia entre las frecuencias recibidas en el caso del observador mientras se mueve hacia la fuente o viceversa con las mismas velocidades relativas entre si, dicho esto para ondas electromagnéticas.

Fernando M (discusión) 10:55 10 nov 2020 (CST) Carlosmiranda (discusión) 17:03 22 nov 2020 (CST)

Aplicaciones

Una de las aplicaciones más comunes del efecto doppler es la medición de velocidades, para lo que es necesario utilizar el principio de funcionamiento de un radar.

"El término radar fue acuñado por un oficial estadounidense en 1943 como acrónimo de RAdio Detection And Ranging. Entonces, la capacidad del radar para detectar la presencia de un objetivo y determinar el alcance de ese objetivo está incrustada en su propio nombre".

Este dispositivo utiliza un pulso de radiofrecuencia, cronometrando la diferencia entre la emisión del pulso y la recepción del mismo, valiéndose de que la velocidad de propagación de esta radiofrecuencia es conocida (c) para determinar el "alcance", es decir, la distancia radial entre el emisor y el objetivo.

En un principio, para aproximar la rapidez y dirección de un objetivo se utilizaba una sucesión de puntos de detección obtenidos mediante varios escaneos. Es entonces que ante la necesidad de conocer la velocidad de un objetivo con mayor rapidez comienza a utilizarse la medición del desplazamiento Doppler, es decir, la diferencia de frecuencia entre una señal transmitida y una señal recibida cuando el transmisor y el receptor se mueven entre sí.

Un radar Doppler de pulso es el resultado de combinar la detección de Doppler con el funcionamiento de un radar de pulso, debido al funcionamiento de este último, se habla de un efecto Doppler bidireccional, pues considerando un radar fijo y un objetivo móvil existe primero un desplazamiento Doppler entre la antena o fuente y el objetivo u observador en la ruta de salida; después existe un nuevo desplazamiento Doppler entre el objetivo que al rebotar la señal funge como fuente de eco y el receptor u observador en la posición de la antena original en la ruta de retorno.

Este tipo de radares ofrecen mediciones directas del rango objetivo y de la velocidad. La medición de un retardo de tiempo equivale al alcance o rango objetivo, mientras que la medición de un desplazamiento de frecuencia equivale a la velocidad.

Esta es una forma muy común de utilizar el efecto Doppler. A continuación se muestra un ejemplo de este tipo de dispositivos que utiliza radiación electromagnética como los radares originales y uno que utiliza ondas sonoras.

Radar de velocidad

En la actualidad es común en las grandes urbes hablar de "lectores de velocidad vial", los cuales son utilizados con la finalidad de disuadir a los conductores de correr a gran velocidad por sus calles y carreteras. Se trata de dispositivos que miden la velocidad de los vehículos mediante un radar Doppler, aplicando los principios anteriormente mencionados.

Al acercarse el automóvil al radar, es detectado por un pulso de radiofrecuencia que impacta en el vehículo y vuelve al detector con la información requerida para el cálculo de la velocidad de este.

Si ignoramos cualquier cambio en la fase al reflejarse en el vehículo, el cambio de fase de una señal emitida por el radar al regresar hasta el receptor está dado por

\begin{equation} \label{Eq16} \phi=2Rk \end{equation}

donde $R$ es el rango (distancia radial del radar al vehículo) y

\[ k=\dfrac{2\pi}{\lambda} \]

es el vector de onda. Que R cambie linealmente con el tiempo sugiere una diferencia de velocidad entre el radar y el vehículo, lo que a su vez genera una tasa de cambio de fase que equivale a un cambio de frecuencia cuya magnitud y signo dependen de la magnitud y el signo de la velocidad del vehículo para un radar estático. A este cambio en la frecuencia se le conoce como frecuencia de desplazamiento Doppler.

Expandiendo el vector de onda y tomando la primera derivada de la fase con respecto al tiempo en la relación\ref{Eq16}, tenemos

\[ \dot{\phi}=2\dot{R}\dfrac{2\pi}{\lambda} \]

\[ \omega_{d}=2v_{r}\dfrac{2\pi}{\lambda} \]

donde $\omega_{d}$ es la frecuencia angular Doppler y $v_{r}$ es la velocidad relativa, es decir, la velocidad del vehículo respecto al radar. De la relación entre la frecuencia angular y la frecuencia y simplificando $2\pi$ obtenemos finalmente la frecuencia de desplazamiento Doppler percibida por el radar

\begin{equation} \label{Eq17} \nu_{d}=\dfrac{2v_{r}}{\lambda} \end{equation}

Otra forma de hallar la frecuencia de desplazamiento Doppler \ref{Eq17} es mediante un radar de pulsos sucesivos, donde el pulso A llega al vehiculo cuando este se halla en la posición A' y el pulso posterior B llega al vehículo cuando se halla en la posición B', tal que la distancia entre A' y B' sea d. Si el intervalo de llegada al vehículo entre ambos pulsos es $T_{r}$, entonces

\[ v_{r}=\dfrac{d}{T_{r}}=d\nu_{r} \]

y de acuerdo con \ref{Eq16} la diferencia entre las fases de los pulsos será

\[ \Delta\phi=2d\dfrac{2\pi}{\lambda} \]

Entonces, como la frecuencia angular Doppler es igual a la tasa de cambio de la fase y esta es igual a la diferencia de fase entre el lapso, tenemos

\[ \omega_{d}=\dfrac{\Delta\phi}{T_{r}}=\Delta\phi \nu_{r}=\dfrac{2\pi2d \nu_{r}}{\lambda} \]

por lo que simplificando $2\pi$ a ambos lados obtenemos la ecuación \ref{Eq17} correspondiente a la frecuencia de desplazamiento Doppler.

De la relación entre la velocidad y la longitud de una onda, para la frecuencia emitida por el radar $\nu_{t}$

\[ \nu_{t}=\dfrac{c}{\lambda} \Rightarrow \lambda=\dfrac{c}{\nu_{t}} \]

Entonces, sustituyendo $\lambda$ en \ref{Eq17} obtenemos

\[ f_{d}=\dfrac{2v_{r} \nu_{t}}{c} \]

esto nos indica que la frecuencia de la onda emitida determina que tan grande es el desplazamiento Doppler para una velocidad dada, por lo que utilizar una frecuencia de emisión más alta aumenta la sensibilidad del desplazamiento Doppler debido a la velocidad del vehículo. Finalmente, el desplazamiento Doppler proporcional está dado por

\[ \dfrac{\nu_{d}}{\nu_{t}}=\dfrac{2v_{r}}{c} \]

y esto nos muestra que el desplazamiento proporcional no es dependiente de la frecuencia de la onda emitida.

Tavo San (discusión) 13:28 8 jun 2021 (CDT)

Referencias

Marcelo Alonso, Edward J. Finn, Física, Volumen 2: Campos y Ondas; 1ra Edicion; Ed. Addison-wesley Iberoamericana;1976