Diferencia entre revisiones de «Principio de Hamilton»
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En tal caso, la lagrangiana sigue estando dada por | En tal caso, la lagrangiana sigue estando dada por | ||
<math>L=T-U\qquad(3)</math> | <center><math>L=T-U\qquad(3)</math></center> | ||
<center><math> \frac{\partial^dU2\Psi}{\partial\mathbf{x}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{y}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{z}^2} = \frac{1}{\mathrm{v}^2} \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{t}^2} \qquad(2)</math></center> | <center><math> \frac{\partial^dU2\Psi}{\partial\mathbf{x}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{y}^2}+ \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{z}^2} = \frac{1}{\mathrm{v}^2} \frac{\partial^2\Psi}{\partial\mathbf{t}^2} \qquad(2)</math></center> |
Revisión del 18:31 13 may 2008
Potenciales dependientes de la velocidad
Las ecuaciones de Lagrange se pueden poner de la forma
Aun cuando no exista función potencial , en el sentido usual, con tal que las fuerzas generalizadas se obtengan de una función mediante la prescripción
En tal caso, la lagrangiana sigue estando dada por