Optica: Capitulo4-problemas

Problemas capítulo 4 Óptica Hecht, La propagación de la luz.

Ejercicios resueltos sobre la propagación de la luz. Incluye problemas de libro de Óptica de Eugene HECHT, de sus diversas ediciones tanto en inglés como en español, así como problemas adicionales acerca de este tema.

Algunas ediciones del Hecht, tienen distintas numeraciones para problemas idénticos.

4ta Edición en Español

Ejercicio 4.4 4ta Edición en Español

La ecuación de un oscilador amortiguado es $m_{e}{\frac {d^{2}x}{dx^{2}}}+m_{e}\gamma {\frac {dx}{dt}}+m_{e}\omega _{0}^{2}x=q_{e}E(t)$.....(1)

a) Explique el significado de cada término

b) Sea $E=E_{0}\exp(i\omega t)$ y $x=x_{0}\exp(i\left(\omega t-\alpha \right))$, donde $E_{0}$ y $x_{0}$ son cantidades reales. Sustituir en la ecuación (1) y probar que

$x_{0}={\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}}}{\frac {1}{[(\omega _{0}^{2}-\omega ^{2})^{2}+(\gamma \omega )^{2}]^{\frac {1}{2}}}}$

c) Derive una expresión para la fase retardada,$\alpha$, y discuta cómo varía conforme $\omega$ se encuentra en los regímenes: $\omega <<\omega _{0}$, $\omega =\omega _{0}$, $\omega >>\omega _{0}$

Solución

Inciso a

a) La ecuación (1) surge de considerar en la segunda ley de Newton fuerzas disipadoras causadas ya sea, por ejemplo, un medio. La ecuación (1) considera el movimiento de un electrón en una sola dirección, en este caso, la dirección x. El primer término de la ecuación,$m_{e}{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}$, es simplemente la masa del electrón por su aceleración; el segundo término, $m_{e}\gamma {\frac {dx}{dt}}$, indica la fuerza resistiva causada por el medio, la cual, tiene una dependencia proporcional (por el factor $\gamma$) a la velocidad del electrón; el tercer término, $m_{e}\omega _{0}^{2}x$, subraya a la fuerza restitutiva (tipo ley de Hook) causante de que el electrón oscile, cuya frecuencia angular de oscilación es $\omega _{0}$; finalmente, el término $q_{e}E(t)$ indica la fuerza que siente la partícula cargada (electrón) debido a un campo eléctrico externo dependiente del tiempo, es un factor de forzamiento causado por una fuerza externa.

Inciso b

b) Ahora, si $x=x_{0}\exp(i\left(\omega t-\alpha \right))$, entonces

${\frac {dx}{dt}}=i\omega x_{0}\exp(i\left(\omega t-\alpha \right))$;

${\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=-\omega ^{2}x_{0}\exp(i\left(\omega t-\alpha \right))$

y si $E(t)=E_{0}\exp(i\omega t)$, tenemos que, al sustituir en la ecuación (1):

$[-m_{e}\omega ^{2}x_{0}+im_{e}\gamma \omega x_{0}+m_{e}\omega _{0}^{2}x_{0}]\exp(i\left(\omega t-\alpha \right))=q_{e}E_{0}\exp(i\omega t)$

realizando más manipulaciones algebraicas, obtenemos:

$(\omega _{0}^{2}-\omega ^{2})+i\gamma \omega ={\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}x_{0}}}\exp(i\alpha )$

pero, dos números complejos son iguales si, y sólo si, sus partes reales son iguales y sus partes imaginarias también, es decir:

$\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}={\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}x_{0}}}\cos(\alpha )$.....(2)

& $\gamma \omega ={\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}x_{0}}}\sin(\alpha )$.....(3)

aprovechándonos de la identidad pitagórica de las funciones trigonométricas, elevamos al cuadrado las ecuaciones (2) y (3), y las sumamos:

$(\omega _{0}^{2}-\omega ^{2})^{2}+(\gamma \omega )^{2}=({\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}x_{0}}})^{2}(\sin ^{2}(\alpha )+\cos ^{2}(\alpha ))$

Por supuesto que la cantidad ${\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}x_{0}}}$ es positiva definida, por lo que, al sacar la raíz cuadrada a ambos lados de la ecuación previa, nos quedamos únicamente con la raíz positiva, obteniendo así:

$x_{0}={\frac {q_{e}E_{0}}{m_{e}}}{\frac {1}{[(\omega _{0}^{2}-\omega ^{2})^{2}+(\gamma \omega )^{2}]^{\frac {1}{2}}}}$

Inciso c

c) Retomando las ecuaciones (2) y (3), podemos formar el siguiente cociente:

$\tan(\alpha )={\frac {\sin(\alpha )}{\cos(\alpha )}}={\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}}}$. De aquí que:

$\alpha =\arctan \left({\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}}}\right)$.....(4)

La ecuación (4) nos dice la relación entre el ángulo retardado $\alpha$ y la frecuencia de forzamiento $\omega$. Consideremos los casos siguientes:

i) $\omega <<\omega _{0}$

${\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}}}={\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}\left(1-({\frac {\omega }{\omega _{0}}}^{2}\right)}}\approx {\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}}}$. Definamos la cantidad adimensional $x\equiv {\frac {\gamma }{\omega _{0}^{2}}}\omega$. Observamos que $x$ va lineal en $\omega$, por lo que

$\alpha =\arctan(x)$

ii) $\omega =\omega _{0}$.

En el $\lim _{\omega \rightarrow \omega _{0}}{\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}}}=\infty$, por lo que $\arctan \left({\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}}}\right)\rightarrow {\frac {\pi }{2}}$ y $\alpha \rightarrow {\frac {\pi }{2}}$.(El límite de $\alpha$ dependerá si $\omega$ se acerca a $\omega _{0}$ por la izquierda o por la derecha. Se tomó el caso cuando $\omega$ se acerca por la derecha).

iii) $\omega >>\omega _{0}$

${\frac {\gamma \omega }{\omega _{0}^{2}-\omega ^{2}}}\approx -{\frac {\gamma }{\omega }}$. Lo cual implica que:

$\alpha =\arctan \left(-{\frac {\gamma }{\omega }}\right)=-\arctan({\frac {\gamma }{\omega }})$

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Realizado por: Diego de la Cruz López

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Ejercicio 4.6 4ta Edición en Español

Un haz láser muy estrecho incide bajo un ángulo de 58 grados, sobre un espejo horizontal. El haz de luz reflejado incide en una pared en un punto situado a 5 metros de distancia del punto de incidencia donde el haz de luz chocó con el espejo. ¿ A qué distancia, medida horizontalmente, está la pared de ese punto de incidencia ?

Solución

En el siguiente diagrama se muestra un haz de luz incidente que lo indica el vector color rojo, y su respectivo haz de luz reflejado que lo representa el vector azul. Por la ley de reflexión el ángulo de incidencia es el mismo que el ángulo reflejado que por hipótesis del problema es de 58 grados, por tanto el ángulo entre el vector verde y azul es de 32 grados, ya que este es un ángulo complementario. Para obtener la distancia media horizontal $x$ que se representa con la magnitud el vector verde se emplea las ya conocidas funciones trigonométricas, en particular

$\cos \left(x\right)=\frac{r}{x} $.

Donde $r$ representa la magnitud del la hipotenusa que por hipótesis es de 5 metros, esta representada en nuestro diagrama por la magnitud del vector azul, por tanto despejando $x$ obtenemos

$x= 5\mathrm{m} \cos \left(32\right)\Rightarrow$ $x=4.24\mathrm{m}$

Que es la distancia pedida.

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Realizado por: Jesús Flores Ortega

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Ejercicio 4.25 4ta Edición en Español

comenzando con la ley de snell, pruebe que la ecuación vectorial de la refracción tiene la forma:

$n_t\cos{\theta_t}{-n}_i\cos{\theta_i}$

Solución

Partiendo de:

$n_i\sin{\theta_i}=n_{t} \sin{\theta_t}$

${n_i}( k_{i} X {u_n}){=n}_t{,n_t}( {k_t} X {u_n})$

donde: $k_{i}$,$k_{t}$ son los vectores unitarios de propagación

Así

${n_t}( k_{t} X {u_n}) -{n_i}( k_{i} X {u_n})=0$

$({n_t} k_{t} {-n_i} k_{i}) x U{n}=0$

dejando:

${n_t} k_{t}{-n_i} k_{i}$=${\gamma}$=${\gamma_{u_n}}$

donde

${\gamma}$ es referido como el astigmático constante, tambien ${\gamma}$ es la diferencia entre las proyecciones de ${n_t} k_{t} y { n_i} k_{i}$ en ${u_n}$

En otras palabras, es el producto punto entre ${\gamma}$ y ${u_n}$:

por lo que

${\gamma}$ =$n_t\cos{\theta_t}{-n}_i\cos{\theta_i}$

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Realizado por: [[Usuario:|Luisa Alejandra Vega S.]]

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5ta Edición en Ingles

Ejercicio 4.21 5ta Edición en Ingles

Trace un gráfico de $θ_i$ con respecto a $θ_t$ para una frontera aire-vidrio donde $n_{v}a=1.5$. Discuta la forma de la curva.

Solución:

La ecuación de la refracción de Snell está dada por:

$n_i sin⁡(θ_i )=n_t$ $\sin⁡(θ_t )$

Pero $n_i=1$

Por lo tanto

$n_i sin⁡(θ_i )=n_t$ $\sin⁡(θ_t )$

Despejando $θ_t$ se tiene que:

$θ_t=sin^{-1} ⁡(\sin\theta_i /n_t )$

En este caso se realizan cambios de 2 grados de diferencia, se tuvo la siguiente gráfica

Podemos observar que a pesar que al comparar los ángulos, se puede apreciar que los valores tienden a un número que en este caso es aproximadamente 42°. Esto se podría interpretar como el ángulo máximo que puede tomar el haz, en este caso, en el agua.

Los datos están en el siguiente documento.

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Realizado por: Fernando Valencia Hernández

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Ejercicio 4.43 5ta Edición en Ingles

Deduzca las ecuaciones (4.42) a (4.45) para $r_{\perp}$, $r_{\parallel}$, $t_{\perp}$, $t_{\parallel}$

$r_{\perp}=-\frac{\sin{(\theta_i-\theta_t)}}{\sin{(\theta_i+\theta_t)}}$ ...$(4.42)$

$r_{\parallel}=+\frac{\tan{(\theta_i-\theta_t)}}{\tan{(\theta_i+\theta_t)}}$ ...$(4.43)$

$t_{\perp}=+\frac{2\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}}{\sin{(\theta_i+\theta_t)}}$ ...$(4.44)$

$t_{\parallel}=+\frac{2\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}}{\sin{(\theta_i+\theta_t)}\cos{(\theta_i-\theta_t)}}$ ...$(4.45)$

Solución

Partiendo de las ecuaciones de Fresnel y el índice de refracción relativo $n_{ti}=\frac{n_t}{n_i}=\frac{\sin{\theta_i}}{\sin{\theta_t}}$

$r_{\perp}=\frac{n_i\cos{\theta_i}-n_t\cos{\theta_t}}{{n_i\cos{\theta_i}+n_t\cos{\theta_t}}}=\left(\frac{1/n_i}{1/n_i}\right)\frac{n_i\cos{\theta_i}-n_t\cos{\theta_t}}{{n_i\cos{\theta_i}+n_t\cos{\theta_t}}}=\frac{\frac{n_i}{n_i}\cos{\theta_i}-\frac{n_t}{n_i}\cos{\theta_t}}{{\frac{n_i}{n_i}\cos{\theta_i}+\frac{n_t}{n_i}\cos{\theta_t}}}=\left(\frac{\sin{\theta_t}}{\sin{\theta_t}}\right)\frac{\cos{\theta_i}-\frac{\sin{\theta_i}}{\sin{\theta_t}}\cos{\theta_t}}{{\cos{\theta_i}-\frac{\sin{\theta_i}}{\sin{\theta_t}}\cos{\theta_t}}}=\frac{\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}-\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}}{\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}+\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}}=-\frac{\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}-\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}}{\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}+\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}}$

utilizando la identidad trigonométrica $\sin{(a\pm b)}=\sin{a}\cos{b}\pm \cos{a}\sin{b}$

$\therefore r_{\perp}=-\frac{\sin{(\theta_i-\theta_t)}}{\sin{(\theta_i+\theta_t)}}$

$t_{\perp}=\frac{2 n_i \cos{\theta_i}}{n_i\cos{\theta_i}+n_t\cos{\theta_t}}=\frac{2 \frac{n_i}{n_t} \cos{\theta_i}}{\frac{n_i}{n_t}\cos{\theta_i}+\cos{\theta_t}}=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}\frac{1}{\sin{\theta_i}}}{\frac{\sin{\theta_t}}{\sin{\theta_i}}\cos{\theta_i}+\cos{\theta_t}}=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}+\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}}$

$\therefore t_{\perp}=+\frac{2\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}}{\sin{(\theta_i+\theta_t)}}$

$r_{\parallel}=\frac{n_t\cos{\theta_i}-n_i\cos{\theta_t}}{{n_t\cos{\theta_i}+n_i\cos{\theta_t}}}=\frac{\sin{\theta_i}\cos{\theta_i}-\sin{\theta_t}\cos{\theta_t}}{\sin{\theta_t}\cos{\theta_t}+\sin{\theta_i}\cos{\theta_i}}$

Poniendo los senos y cosenos en términos de exponenciales:

$r_{\parallel}=\frac{\left(\frac{e^{i\theta_i}-e^{-i\theta_i}}{2i}\right)\left(\frac{e^{i\theta_i}+e^{-i\theta_i}}{2}\right)-\left(\frac{e^{i\theta_t}-e^{-i\theta_t}}{2i}\right)\left(\frac{e^{i\theta_t}+e^{-i\theta_t}}{2}\right)}{\left(\frac{e^{i\theta_i}-e^{-i\theta_i}}{2i}\right)\left(\frac{e^{i\theta_i}+e^{-i\theta_i}}{2}\right)+\left(\frac{e^{i\theta_t}-e^{-i\theta_t}}{2i}\right)\left(\frac{e^{i\theta_t}+e^{-i\theta_t}}{2}\right)}=\frac{\left(e^{i\theta_i}-e^{-i\theta_i}\right)\left(e^{i\theta_i}+e^{-i\theta_i}\right)-\left(e^{i\theta_t}-e^{-i\theta_t}\right)\left(e^{i\theta_t}+e^{-i\theta_t}\right)}{\left(e^{i\theta_i}-e^{-i\theta_i}\right)\left(e^{i\theta_i}+e^{-i\theta_i}\right)+\left(e^{i\theta_t}-e^{-i\theta_t}\right)\left(e^{i\theta_t}+e^{-i\theta_t}\right)}$

Al realizar los productos se obtiene:

$r_{\parallel}=\frac{e^{2i\theta_i}-e^{-2i\theta_i}-e^{2i\theta_t}+e^{-2i\theta_i}}{e^{2i\theta_i}-e^{-2i\theta_i}+e^{2i\theta_t}-e^{-2i\theta_t}}$

Sumando y restando $\theta_i$ y $\theta_t$ a los argumentos de las exponenciales y separandolas como producto de exponenciales:

$r_{\parallel}= \frac{e^{i(\theta_i+\theta_t+\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i+\theta_t+\theta_i-\theta_t)}-e^{i(\theta_t+\theta_i+\theta_t-\theta_i)}+e^{-i(\theta_t+\theta_i+\theta_t-\theta_i)}}{e^{i(\theta_i+\theta_t+\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i+\theta_t+\theta_i-\theta_t)}+e^{i(\theta_t+\theta_i+\theta_t-\theta_i)}-e^{-i(\theta_t+\theta_i+\theta_t-\theta_i)}}$

$=\frac{e^{i(\theta_i+\theta_t)}e^{i(\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i+\theta_t)}e^{-i(\theta_i-\theta_t)}-e^{i(\theta_i+\theta_t)}e^{-i(\theta_i-\theta_t)}+e^{-i(\theta_i+\theta_t)}e^{i(\theta_i-\theta_t)}}{e^{i(\theta_i+\theta_t)}e^{i(\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i+\theta_t)}e^{-i(\theta_i-\theta_t)}+e^{i(\theta_i+\theta_t)}e^{-i(\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i+\theta_t)}e^{i(\theta_i-\theta_t)}}$

Factorizando términos semejantes:

$r_{\parallel}=\frac{e^{i(\theta_i+\theta_t)}\left(e^{i(\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i-\theta_t)}\right)+e^{-i(\theta_i+\theta_t)}\left(e^{i(\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i-\theta_t)}\right)}{e^{i(\theta_i+\theta_t)}\left(e^{i(\theta_i-\theta_t)}+e^{-i(\theta_i-\theta_t)}\right)-e^{-i(\theta_i+\theta_t)}\left(e^{i(\theta_i-\theta_t)}+e^{-i(\theta_i-\theta_t)}\right)}=\frac{\left(e^{i(\theta_i+\theta_t)}+e^{-i(\theta_i+\theta_t)}\right)\left(e^{i(\theta_i-\theta_t)}-e^{-i(\theta_i-\theta_t)}\right)}{\left(e^{i(\theta_i+\theta_t)}-e^{-i(\theta_i+\theta_t)}\right)\left(e^{i(\theta_i-\theta_t)}+e^{-i(\theta_i-\theta_t)}\right)}$

Regresando a senos y cosenos:

$r_{\parallel}=\frac{\left(2\cos{(\theta_i+\theta_t)}\right)\left(2i\sin{(\theta_i-\theta_t)}\right)}{\left(2\cos{(\theta_i-\theta_t)}\right)\left(2i\sin{(\theta_i+\theta_t)}\right)}=\frac{\left(\cos{\theta_i+\theta_t}\right)\left(\sin{\theta_i-\theta_t}\right)}{\left(\sin{\theta_i+\theta_t}\right)\left(\cos{\theta_i-\theta_t}\right)}$

$\therefore r_{\parallel}=+\frac{\tan{(\theta_i-\theta_t)}}{\tan{(\theta_i+\theta_t)}}$

$t_\parallel=\frac{2 n_i \cos{\theta_i}}{n_i\cos{\theta_t}+n_t\cos{\theta_i}}=\frac{2 n_{it} \cos{\theta_i}}{n_{it}\cos{\theta_t}+\cos{\theta_i}}=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\sin{\theta_t}\cos{\theta_t}+\sin{\theta_i}\cos{\theta_i}}=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\sin{\theta_t}\cos{\theta_t}\left(\sin^2 \theta_i+\cos^2 \theta_i \right)+\sin{\theta_i}\cos{\theta_i}\left(\sin^2\theta_t+\cos^2 \theta_t\right)}$

$=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\sin{\theta_i}^2\sin{\theta_t}\cos{\theta_t}+\cos{\theta_i}^2\sin{\theta_t}\cos{\theta_t}+\sin{\theta_t}^2\sin{\theta_i}\cos{\theta_i}+\cos{\theta_t}^2\sin{\theta_i}\cos{\theta_i}}$

$=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}\sin{\theta_i}\sin{\theta_t}+\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}\cos{\theta_i}\cos{\theta_t}+\cos{\theta_i}\sin{\theta_t}\sin{\theta_i}\sin{\theta_t}+\cos{\theta_i}\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}\cos{\theta_t}}$

$=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}\left(\sin{\theta_i}\sin{\theta_t}+\cos{\theta_i}\cos{\theta_t}\right)+\cos{\theta_i}\sin{\theta_t}\left(\sin{\theta_i}\sin{\theta_t}+\cos{\theta_i}\cos{\theta_t}\right)}$

$=\frac{2 \sin{\theta_t} \cos{\theta_i}}{\left(\sin{\theta_i}\cos{\theta_t}+\cos{\theta_i}\sin{\theta_t}\right)\left(\sin{\theta_i}\sin{\theta_t}+\cos{\theta_i}\cos{\theta_t}\right)}$

$\therefore t_{\parallel}=+\frac{2\sin{\theta_t}\cos{\theta_i}}{\sin{(\theta_i+\theta_t)}\cos{(\theta_i-\theta_t)}}$

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Realizado por: Sergio

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Ejercicio 4.45 5ta Edición en Ingles

Un rayo láser incide en la interfaz entre el aire y algunos dieléctricos de índice n. Para valores pequeños de ${\theta }_{i}$ muestre que ${\theta }_{t}={\frac {{\theta }_{i}}{n}}$, Usa esto y la ec. (4.42) para establecer que en una incidencia casi normal ${\left\lceil {-r}_{\bot }\right\rceil }_{{\theta }_{i}\sim 0}={\frac {n-1}{n+1}}$

Solución

Tenemos los siguientes datos conocidos:

Indice de refracción del aire ${n}_{i}$ es: 1

Indice de refracción del dieléctrico ${n}_{t}$ es :$n$

Ángulo de incidencia = ${\theta }_{i}$

Ángulo de refracción = ${\theta }_{t}$

Aplicando la ley de Snell:

${n}_{i}sin{\theta }_{i}={n}_{t}sin{\theta }_{t}$

$sin{\theta }_{i}=nsin{\theta }_{t}\quad ......(1)$

Para valores pequeños de theta, tenemos las siguientes relaciones:

$sin{\theta }_{t}={\theta }_{i}$

$sin{\theta }_{t}={\theta }_{t}$

La Ecuación (1) se reduce:

$n{\theta }_{t}={\theta }_{i}$

De la última expresión tenemos:

${\theta }_{t}={\frac {{\theta }_{i}}{n}}$

Ahora ocupando la ecuación 4.42 y considerando ${\theta }_{i}$ muy pequeñas :

${r}_{\bot }=-{\frac {sin({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}{sin({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}\quad .....(a)$

Haciendo la consideración:

${r}_{\bot }={\frac {({\theta }_{t}-{\theta }_{i})}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

ocupando ${\theta }_{t}={\frac {{\theta }_{i}}{n}}$ , y sustituyendo en la ultima ecuación:

${r}_{\bot }={\frac {({\frac {{\theta }_{i}}{n}}-{\theta }_{i})}{({\theta }_{i}+{\frac {{\theta }_{i}}{n}})}}$

Factorizando ${\theta }_{i}$

${r}_{\bot }={\frac {{\theta }_{i}({\frac {1}{n}}-1)}{{\theta }_{i}(1+{\frac {1}{n}})}}$

Reduciendo:

${r}_{\bot }={\frac {(1-n)}{(1+n)}}$

Finalmente tenemos:

${\left(-{r}_{\bot }\right)}_{{\theta }_{i}\approx 0}={\frac {n-1}{n+1}}$

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Realizado por: Luis Manuel Chávez Antonio

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Ejercicio 4.51 5ta Edición en Ingles

Utilizando las ecuaciones de Fresnel, demuestre que :

$ r_{\perp} = \frac{ \cos \theta_i - \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}{ \cos \theta_i + \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}$

$r_{\parallel} = \frac{n_{ti}^2 \cos \theta_i - \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}{ n_{ti}^2\cos \theta_i + \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}$

Solución

Los coeficientes de reflexión en medios Dieléctricos son:

$ r_{\perp} =\frac{n_i \cos \theta_i- n_t \cos \theta_t}{n_i \cos \theta_i+ n_t \cos \theta_t} $

$r_{\parallel} =\frac{n_t\cos \theta_i- n_i\cos \theta_t}{n_i \cos \theta_i+ n_t \cos \theta_t} $

Haciendo uso de la relación pitagórica : $\sin^2 \theta+ \cos^2 \theta=1$ podemos reescribir $ \cos \theta_t $ y $ \cos \theta_i $

$\cos \theta_t= \sqrt{ 1 - \sin^2 \theta_t}$

Y por Ley de Snell:

$\sin \theta_t= \frac{n_i}{n_t} \sin \theta_i$

elevamos al cuadrado:

$\sin^2 \theta_t= \frac{n_i^2}{n_t^2} \sin^2 \theta_i$

$\sin^2 \theta_i= \frac{n_t^2}{n_i^2} \sin^2 \theta_t$

Al hacer la sustitución llegamos a una expresión para $\cos \theta_t $ que involucra a $\sin \theta_i $

$\cos \theta_t= \sqrt{ 1 -\frac{n_i^2}{n_t^2} \sin ^2 \theta_i}$

con :$ \frac{n_t}{n_i} \equiv n_{ti}$

$\cos \theta_t= \sqrt{ n_{ti}^2- \sin ^2 \theta_i}$

Sustituimos en la ecuación para $ r_{\perp}$ y obtenemos:

$ r_{\perp} = \frac{ \cos \theta_i - \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}{ \cos \theta_i + \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}$

Para $ r_{\parallel}$

$ \cos \theta_t= \sqrt{ \frac {1}{n_{ti}^2}- \sin ^2 \theta_i}$

Multiplicamos y dividimos por $ n_{ti}^2$

y reescribimos $ r_{\parallel}$

$r_{\parallel} = \frac{n_{ti}^2 \cos \theta_i - \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}{ n_{ti}^2\cos \theta_i + \sqrt{ n_{ti}^2 - \sin^2 \theta_i }}$

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Realizado por: Aurea Espin (discusión) 00:13 29 oct 2018 (CDT)

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Ejercicio 4.59 5ta Edición en Ingles

Utilice la ecuación 4.42 y la expansión en serie de la función seno para establecer que en una incidencia cercana a la normal podemos obtener una mejor aproximación que la del problema 4.45.

Solución:

Ahora bien, el desarrollo en serie de Taylor para el seno está dado por

$sen\theta =\theta -{\dfrac {1}{3!}}\theta ^{3}+{\dfrac {1}{5!}}\theta ^{5}-\cdots$

lo que puede ser escrito como

$sen\theta =\theta \left[1-{\dfrac {1}{3!}}\theta ^{2}+{\dfrac {1}{5!}}\theta ^{4}-\cdots \right]$

Y de la ley de Snell $nsen\theta _{t}=1\cdot sen\theta _{i}$ obtenemos

$\theta _{t}\left[1-{\dfrac {1}{6}}\theta _{t}^{2}+\cdots \right]={\dfrac {1}{n}}\theta _{i}\left[1-{\dfrac {1}{6}}\theta _{i}^{2}+\cdots \right]$

Del desarrollo binomial conocemos que $(1-x)^{-1}\approx (1+x)$ y como los ángulos son pequeños despreciamos los términos de los ángulos en potencias mayores a dos:

$\theta _{t}={\dfrac {1}{n}}\theta _{i}\left[1-{\dfrac {1}{6}}\theta _{i}^{2}\right]\left[1+{\dfrac {1}{6}}\theta _{t}^{2}\right]$

La ley de Snell cuando el medio del rayo incidente es el vacío nos dice que para cuando los ángulos son $\theta <<1$ entonces $n\theta _{t}=\theta _{i}$, entonces sustituyendo al ángulo transmitido en términos del incidente

$\theta _{t}={\dfrac {1}{n}}\theta _{i}\left[1-{\dfrac {1}{6}}\theta _{i}^{2}\right]\left[1+{\dfrac {1}{6n^{2}}}\theta _{i}^{2}\right]$

Y realizando el producto

$\theta _{t}={\dfrac {\theta _{i}}{n}}\left[1+{\dfrac {1}{6n^{2}}}\theta _{i}^{2}-{\dfrac {1}{6}}\theta _{i}^{2}-{\dfrac {1}{36n^{2}}}\theta _{i}^{4}\right]$

que tomando en cuenta que despreciamos términos en los ángulos mayores a potencias de dos

$\theta _{t}={\dfrac {\theta _{i}}{n}}\left[1-(n^{2}-1){\dfrac {\theta _{i}^{2}}{6n^{2}}}\right]$

de donde es fácil ver que

$\theta _{i}\pm \theta _{t}=\theta _{i}\pm {\dfrac {\theta _{i}}{n}}\left[1-(n^{2}-1){\dfrac {\theta _{i}^{2}}{6n^{2}}}\right]$

que puede reescribirse como

$\theta _{i}\pm \theta _{t}=\theta _{i}\left[1\pm {\dfrac {1}{n}}\left(1-(n^{2}-1){\dfrac {\theta _{i}^{2}}{6n^{2}}}\right)\right]$

La ecuación 4.42 es

$r_{\bot }=-{\dfrac {sen(\theta _{i}-\theta _{t})}{sen(\theta _{i}-\theta _{t})}}$

Y con la expansión del seno y el resultado anterior queda como

$r_{\bot }={\dfrac {n-1}{n+1}}\left(1+{\dfrac {\theta _{i}^{2}}{n}}\right)$

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Realizado por: Ivan de Jesús Pompa García (discusión) 19:32 5 nov 2018 (CST)

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Ejercicio 4.63 5ta Edición en Ingles

Prueba que ${t}_{\perp }+(-{r}_{\perp })=1$ para todo ${\theta }_{i}$ , primero de las condiciones de frontera y después de las ecuaciones de Fresnel.

Solución:

Podemos notar que la continuidad de los componentes tangenciales de ${\overrightarrow {E}}$ analizando cualquier limite en cualquier punto , el campo tangencial en el medio incidente es igual al del medio de transmisión.

$\therefore$ Así obtenemos:

${\left[{E}_{0i}\right]}_{\perp }+{\left[{E}_{0r}\right]}_{\perp }={\left[{E}_{0t}\right]}_{\perp }$

${\left[{E}_{0t}\right]}_{\perp }-{\left[{E}_{0r}\right]}_{\perp }={\left[{E}_{0i}\right]}_{\perp }$

Dividimos cada término con el ${\left[{E}_{0i}\right]}_{\perp }$ para obtener:

${\left[{\frac {{E}_{0t}}{{E}_{0i}}}\right]}_{\perp }-{\left[{\frac {{E}_{0r}}{{E}_{0i}}}\right]}_{\perp }={\left[{\frac {{E}_{0i}}{{E}_{0i}}}\right]}_{\perp }\quad$

${\left[{\frac {{E}_{0t}}{{E}_{0i}}}\right]}_{\perp }-{\left[{\frac {{E}_{0r}}{{E}_{0i}}}\right]}_{\perp }=1\quad \quad \quad$

Sabemos que $\left[{\frac {{E}_{0t}}{{E}_{0i}}}\right]_{\perp }=$Amplitud del coeficiente de transmisión$=t_{\perp }$ y también podemos notar que el cociente $\left[{\frac {{E}_{0r}}{{E}_{0i}}}\right]_{\perp }=$Amplitud del coeficiente de reflexión$={r}_{\perp }$

Dado las dos aseveraciones anteriores podemos dar por echo entonces que:

$t_{\perp }-r_{\perp }=1$

$\therefore \quad \quad t_{\perp }+\left(-r_{\perp }\right)=1$

Por lo tanto esta probado

Otro camino para la comprobación anterior es la siguiente:

Sabemos que el cociente de reflexión de amplitud es:

$r_{\perp }=-{\frac {sen({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

Y por otro lado el coeficiente de transmisión de amplitud es:

$t_{\perp }={\frac {2sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

$\rightarrow \quad \quad t_{\perp }-r_{\perp }={\frac {2sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}-\left(-{\frac {sen({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}\right)$

$\quad \quad t_{\perp }-r_{\perp }={\frac {2sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}+\left({\frac {sen({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}\right)$

$\quad \quad t_{\perp }-r_{\perp }={\frac {2sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})+sen({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

Utilizando la fórmula de suma y diferencia Bhaskara Acharya :

$\quad t_{\perp }-r_{\perp }={\frac {2sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})+sen({\theta }_{i})cos({\theta }_{t})-sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

$\quad \quad t_{\perp }-r_{\perp }={\frac {sen({\theta }_{t})cos({\theta }_{i})+sen({\theta }_{i})cos({\theta }_{t})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

$\quad \quad t_{\perp }-r_{\perp }={\frac {sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}{sen({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}$

$\quad \therefore \quad \quad t_{\perp }-r_{\perp }=1$

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Realizado por: Ruben Espinosa Guzmán

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Ejercicio 4.64 5ta Edición en Ingles

Verifique que:

$t_{\perp }+(-r_{\perp })=1$.........[4.49]

para $\theta _{i}=30$ en una interfaz de vidrio crown y aire $(n_{ti}=1.52)$

'Solución'

Datos:

Angulo de incidencia $(\theta _{i})$ = 30°

Indice de refracción del cristal $(n_{f})$ = 1.52

Indice de refracción del aire = 1

Angulo de transmisión $(\theta _{t})$

Usando la ley de Snell obtenemos:

${\frac {sen(\theta _{i})}{sen(\theta _{t})}}={\frac {n_{t}}{n_{i}}}$

${\frac {sen(30)}{sen(\theta _{t})}}=1.52$

${\frac {0.5}{sen(\theta _{t})}}=1.52$

$sen(\theta _{t})={\frac {0.5}{1.52}}$

En angulo de transmisión $(\theta _{t})$ sera:

$\theta _{t}=sen^{-1}\left({\frac {0.5}{1.52}}\right)$

$\theta _{t}=19.2$

El componente perpendicular del coeficiente de transmisión es:

$t_{\perp }={\frac {2n_{i}cos(\theta _{i})}{n_{i}cos(\theta _{i})+n_{f}cos(\theta _{t})}}$

$t_{\perp }={\frac {2cos(30)}{cos(30)+(1.52)cos(19.2)}}$

$t_{\perp }={\frac {(2)(0.86)}{(0.86)+(1.52)(0.94)}}$

$t_{\perp }=0.7514$

Ahora, la componente perpendicular del coeficiente de reflexión es:

$r_{\perp }={\frac {n_{i}cos(\theta _{i})-n_{t}cos(\theta _{t})}{n_{i}cos(\theta _{i})+n_{t}cos(\theta _{t})}}$

$r_{\perp }={\frac {(0.86)-(1.52)(0.94)}{(0.86)+(1.52)(0.94)}}$

$r_{\perp }=-0.2486$

Al sumar los valores de $t_{\perp }$ y $r_{\perp }$ obtenemos:

$t_{\perp }+(-r_{\perp })=0.7514+[-(-0.2486)]$

$t_{\perp }+(-r_{\perp })=0.7514+0.2486$

$t_{\perp }+(-r_{\perp })=1$

Por lo tanto $t_{\perp }+(-r_{\perp })=1$

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Realizado por: Enrique Ortiz Martinez

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Ejercicio 4.68 5ta Edición en Ingles

Muestra que los ángulos de polarización para la reflexión interna y externa en una interfaz dada son complementarios, es decir,${\theta }_{p}+{\theta }_{p}^{\prime }={90}^{\circ }$

Solución

Si el indice de refracción de las regiones incidente y transmitida es ${n}_{i}\quad y\quad {n}_{t}$ respectivamente y ${\theta }_{p}$ es el angulo de polarización, entonces

${\theta }_{p}={\frac {{n}_{t}}{{n}_{i}}}$

llamemos para la reflexion interna ${\theta }_{p}={\frac {{n}_{t}}{{n}_{i}}}$ ....(1)

llamemos para la reflexion externa ${{\theta }^{\prime }}_{p}={\frac {{n}_{t}}{{n}_{i}}}$ ....(2)

de las ecuaciones (1) y (2) obtenemos...

$tan{{\theta }^{}}_{p}={\frac {1}{\frac {{n}_{i}}{{n}_{t}}}}$

$tan{{\theta }^{}}_{p}={\frac {1}{tan{\theta }_{p}^{\prime }}}$

${\frac {sen{\theta }_{p}}{cos{\theta }_{p}}}={\frac {cos{\theta }_{p}^{\prime }}{sen{\theta }_{p}^{\prime }}}$

Al multiplicar cruzado obtenemos:

$sen{\theta }_{p}sen{\theta }_{p}^{\prime }=cos{\theta }_{p}cos{\theta }_{p}^{\prime }$

$sen{\theta }_{p}sen{\theta }_{p}^{\prime }-cos{\theta }_{p}cos{\theta }_{p}^{\prime }=0$

$cos{(\theta }_{p}^{\prime }+{\theta }_{p})=0$

${(\theta }_{p}^{\prime }+{\theta }_{p})={90}^{\circ }$

Si la suma de su angulo de polarización de la reflexión interna ${\theta }_{p}$ y el angulo de polarización externa ${(\theta }_{p}^{\prime }$ son ${90}^{\circ }$ entonces complementarios.

$\therefore$ el angulo de polarización de la reflexión interna ${\theta }_{p}$ y el angulo de polarización de reflexión externa ${\theta }_{p}^{\prime }$ son complementarios.

$\therefore$ queda probado.

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Realizado por: Salvador Alejandro Morales Carranza

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Ejercicio 4.72 5ta Edición en Ingles

Mostrar que: ${T}_{\parallel }={\frac {\sin {2{\theta }_{i}}\sin {2{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}$

Y

${T}_{\bot }={\frac {\sin {2{\theta }_{i}}\sin {2{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}$

Solución:

La componente perpendicular de la transmitancia $T$ esta dada por: ${T}_{\bot }=\left({\frac {{n}_{t}\cos {{\theta }_{t}}}{{n}_{i}\cos {{\theta }_{i}}}}\right){t}_{\bot }^{2}\quad ......\left(1\right)$

Pero el coeficiente de amplitud de transmisión es:

${t}_{\bot }={\frac {2\sin {{\theta }_{t}}\cos {{\theta }_{i}}}{\sin {({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}$

${t}_{\bot }^{2}={\frac {4\sin ^{2}{{\theta }_{i}}\cos ^{2}{{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}$

Sustituyendo el valor calculado de ${t}_{\bot }^{2}$ en la Ec. $\left(1\right)$, se obtiene:

${T}_{\bot }=\left({\frac {{n}_{t}\cos {{\theta }_{t}}}{{n}_{i}\cos {{\theta }_{i}}}}\right)\left({\frac {4\sin ^{2}{{\theta }_{i}}\cos ^{2}{{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}\right)\quad ......\left(2\right)$

De la ley de Snell ${n}_{i}\sin {{\theta }_{i}}={n}_{t}\cos {{\theta }_{t}}$

${\frac {{n}_{t}}{{n}_{i}}}={\frac {\sin {{\theta }_{i}}}{\sin {{\theta }_{t}}}}\quad ......\left(3\right)$

Sustituyendo el valor de ${\frac {{n}_{t}}{{n}_{i}}}$ de la Ec. $\left(3\right)$ en la Ec. $\left(2\right)$, obtenemos:

${T}_{\bot }=\left({\frac {\sin {{\theta }_{i}}}{\sin {{\theta }_{t}}}}{\frac {\cos {{\theta }_{t}}}{\cos {{\theta }_{i}}}}\right)\left({\frac {4\sin ^{2}{{\theta }_{i}}\cos ^{2}{{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}\right)$

${T}_{\bot }={\frac {4\sin {{\theta }_{t}}\cos {{\theta }_{t}}\sin {{\theta }_{i}}\cos {{\theta }_{i}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}$

${T}_{\bot }=\left({\frac {\left(2\sin {{\theta }_{t}}\cos {{\theta }_{t}}\right)\left(2\sin {{\theta }_{i}}\cos {{\theta }_{i}}\right)}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}\right)$

Comprobando que:

${T}_{\bot }={\frac {\sin {2{\theta }_{i}}\sin {2{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}}}$

Del mismo modo podemos proceder para el comportamiento paralelo de $T$, se la siguiente manera:

El comportamiento paralelo de la transmitancia $T$, se expresa como:

${T}_{\parallel }=\left({\frac {{n}_{t}\cos {{\theta }_{t}}}{{n}_{i}\cos {{\theta }_{i}}}}\right){t}_{\parallel }^{2}\quad ......\left(4\right)$

Pero sabemos que la amplitud del coeficiente de transmisión es:

${t}_{\parallel }={\frac {2\sin {{\theta }_{t}}\cos {{\theta }_{i}}}{\sin {{(\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos {({{\theta }_{i}-\theta }_{t})}}}$

${{t}_{\parallel }^{2}}={\frac {4\sin ^{2}{{\theta }_{t}}\cos ^{2}{{\theta }_{i}}}{\sin ^{2}{{(\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{{(\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}$

Sustituyendo el valor de ${t}_{\parallel }^{2}$, en la Ec. $\left(4\right)$, obtenemos:

${T}_{\parallel }=\left({\frac {{n}_{t}\cos {{\theta }_{t}}}{{n}_{i}\cos {{\theta }_{i}}}}\right)\left({\frac {4\sin ^{2}{{\theta }_{t}}\cos ^{2}{{\theta }_{i}}}{\sin ^{2}{{(\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{{(\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}\right)$

De la Ec. $\left(3\right)$

${\frac {{n}_{t}}{{n}_{i}}}={\frac {\sin {{\theta }_{i}}}{\sin {{\theta }_{t}}}}$

${T}_{\parallel }=\left({\frac {\sin {{\theta }_{i}}}{\sin {{\theta }_{t}}}}{\frac {\cos {{\theta }_{t}}}{\cos {{\theta }_{i}}}}\right)\left({\frac {4\sin ^{2}{{\theta }_{t}}\cos ^{2}{{\theta }_{i}}}{\sin ^{2}{{(\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{{(\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}\right)$

${T}_{\parallel }=\left({\frac {4\sin {{\theta }_{i}}\sin {{\theta }_{t}}\cos {{\theta }_{i}}\cos {{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{{(\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{{(\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}\right)$

${T}_{\parallel }=\left({\frac {(2\sin {{\theta }_{i}}\sin {{\theta }_{t})(2}\cos {{\theta }_{i}}\cos {{\theta }_{t}})}{\sin ^{2}{{(\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{{(\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}\right)$

Comprobando que:

${T}_{\parallel }={\frac {\sin {2{\theta }_{i}}\sin {2{\theta }_{t}}}{\sin ^{2}{({\theta }_{i}+{\theta }_{t})}\cos ^{2}{({\theta }_{i}-{\theta }_{t})}}}$

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Realizado por: Luis Gutiérrez Melgarejo

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Otras ediciones

Ejercicio 4.9 4ta Edición en Ingles

Calcule el ángulo de transmisión para un rayo incidente en el aire a $30^{\text{o}}$ en un bloque de cristal ($n_g=1.52$)

Solución

Apliquemos la ley de Snell

$n_i \text{sen}\theta_i=n_t \text{sen}\theta_t$

$1(\text{sen}30^{\text{o}})=1.52 \text{sen}\theta_t$

Despejando $\theta_t$

$\text{sen}\theta_t=\frac{\text{sen}30^{\text{o}}}{1.52}$

$\theta_t=\text{sen}^{-1}\frac{.5}{1.52}=19^{\text{o}}$

Por lo tanto

$\theta_t=19^{\text{o}}$

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Realizado por: Flor Ivon Vivar

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Ejercicio 4.11 Otras ediciones

Calcule el ángulo de transmisión para un rayo en el aire inicialmente a $30°$ en un bloque de vidrio crown $(n_v=1.52)$.

Solución

$n_i\sin{\theta_i}{=n}_t\sin{\theta_t}$

donde $n_i=1$ y $n_v=n_t$

$sin30°=(1.52)sinθt$

$\theta_t=\sin^{-1}{(0.5/1.52)}$

$\theta_t=19.20°$

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Realizado por: Verenisse

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Ejercicio 4.32 4ta Edición en Ingles

Derivar la ley de refracción, $\theta_i=\theta_f$, usando cálculo para minimizar el tiempo de tránsito como lo requiere el principio de Fermat.

Solución

Con ayuda de la siguiente figura, podremos hacer el problema.

Definimos a la longitud de camino óptico como:

$LOP=nAB + nBC$ ; n es el índice de refracción del medio. En este caso es el mismo porque el medio es el mismo.

Por trigonometría sabemos que:

$AM=(h^2 + x^2)^{1/2}$ y;

$MC=(b^2+(a-x)^2)^{1/2}$ ; Por lo tanto la longitud de camino óptico es:

$LOP= n(h^2 + x^2)^{1/2} + n(b^2+(a-x)^2)^{1/2}$ ; Como queremos minimizar el tránsito de $LOP$, entonces debemos sacar la derivada respecto de x, a $LOP$ e igualarla a 0.

$d/dx(LOP)= d/dx[n(h^2 + x^2)^{1/2} + n(b^2+(a-x)^2)^{1/2}]=0$

Entonces:

$\frac{d}{dx}[n(h^2 + x^2)^{1/2} + n(b^2+(a-x)^2)^{1/2}]= n(h^2+ x^2)^{-1/2}x + n(b^2+ (a-x)^2)^{-1/2}(x-a)=0$

Por lo tanto:

$n[(h^2+ x^2)^{-1/2}x - (b^2+ (a-x)^2)^{-1/2}(a-x)]=0$ ó

$\frac{x}{(h^2+ x^2)^{1/2}} - \frac{a-x}{(b^2+ (a-x)^2)^{1/2}}= 0$

Pero si nos fijamos de nuevo en la figura, observamos que:

$\frac{x}{(h^2+ x^2)^{1/2}}= \sin\theta_i$ y;

$\frac{a-x}{(b^2+ (a-x)^2)^{1/2}}= \sin\theta_r$ Por lo tanto:

$\sin\theta_i= \sin\theta_r$ $\Leftrightarrow$ $\theta_i=\theta_f$.

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Realizado por: [[Usuario:|Pedro J. Julian.]]

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