Diferencia entre revisiones de «Página principal»
Sin resumen de edición |
Sin resumen de edición |
||
Línea 1: | Línea 1: | ||
== Problema 2.7 capitulo 2 del libro de vibrations and waves in physics, Iain G. Main, third edition == | |||
'''La Figura 2.8 muestra una arreglo que podría usarse para configurar un circuito $LC$ en oscilación. El condensador se carga primero a una tensión $V_{1}$ por medio de la batería. En el momento $t = 0$, el interruptor se activa para conectar el condensador cargado a través de la bobina. Derive (a) la amplitud y (b) la constante de fase de la oscilación resultante.''' | |||
Solución: | |||
Para resolver el circuito de la Figura 2.8, usamos la segunda ley de Kirchhoff | |||
<center> | <center><math> \sum_{k=1}^n V_k = V_1 + V_2 + V_3\dots + V_n = 0</math></center> | ||
Como solamente tenemos dos caídas de tensiones debidas al capacitador y la inductancia, obtenemos | |||
<center><math> V_{C}+ V_{L} = 0</math></center> | |||
Donde $V_{C} =\frac{\psi}{C}$ y $V_{L}= L\frac{di}{dt}$, como $i=\frac{d \psi}{dt}$ entonces nos queda que $V_{L}= L\frac{d^2 \psi}{dt^2}=L \ddot{\psi}$. | |||
Sustituimos, y obtenemos | |||
<center><math> L\ddot{\psi}+\frac{\psi}{C}= 0 \rightarrow \ddot{\psi}+\frac{\psi}{LC}= 0 </math></center> | |||
Definamos la pulsación natural del sistema como $\omega^2_{0} = \frac{1}{LC}$. Obtenemos | |||
<center><math>\ddot{\psi}+\omega^2_{0}\psi = 0</math></center> | |||
Cuya ecuación característica es $r^2+\omega^2_{0}=0$, y la solución de la ecuación diferencial es de la forma $\psi(t)=C_{1}e^{r_{1}t}+C_{2}e^{r_{2}t}$. | |||
Las raíces de la ecuación característica son: $r_{1}=\omega_{0}i$ y $r_{2}=-\omega_{0}i$ | |||
Y la solución general de la ecuación homogénea es | |||
<center><math>\psi(t)=C_{1}e^{\omega_{0} i t}+C_{2}e^{-\omega_{0} i t}</math></center> | |||
Sabemos de los números complejos que $e^{\omega_{0} i t}= \cos(t)+i \sin(t)$ y $e^{-\omega_{0} i t}= \cos(t)-i \sin(t)$, y las sustituimos en la solucion general. | |||
<center><math>\psi(t)=C_{1}[\cos(t)+i \sin(t)]+C_{2}[\cos(t)-i \sin(t)]</math></center> | |||
Reorganizamos términos | |||
<center><math>\psi(t)=(C_{1}+C_{2})\cos(t)+i(C_{1}-C_{2})\sin(t)</math></center> | |||
Definamos nuevas constantes como $A=C_{1}+C_{2}$ y $B=i(C_{1}-C_{2})$, y las reemplazamos en la solución. | |||
<center><math>\psi(t)=A\cos(\omega_{0} t)+B\sin(\omega_{0} t)</math></center> | |||
Hacemos que $A=D\cos(\phi)$ y $B=-D\sin(\phi)$ | |||
<center><math>\psi(t)=D\cos(\phi)\cos(\omega_{0} t) - D\sin(\phi)\sin(\omega_{0} t)</math></center> | |||
Usamos la identidad trigonométrica: $\cos(\omega_{0} t+\phi)=\cos(\phi)\cos(\omega_{0} t) - \sin(\phi)\sin(\omega_{0} t)$ | |||
Y la solución general de la ecuación diferencial homogénea es: | |||
<center><math>\psi(t)=D\cos(\omega_{0} t+\phi)</math></center> | |||
Por ultimo nos que da evaluar las condiciones iniciales para responder los incisos '''(a)''' y '''(b)'''. | |||
Las condiciones iniciales son $\psi(0)=CV_{1}$ y $\dot{\psi}(0)=0.$ | |||
<center><math>\psi(0)=D\cos(\phi)=CV_{1},</math></center> | |||
<center><math>\dot{\psi}(0)=-D\sin(\phi)=0.</math></center> | |||
La relacion $\dot{\psi}(0)=-D\sin(\phi)=0$ se satisface si, $\phi=0$ y por lo tanto $D=CV_{1}$ | |||
<center><math>\psi(t)=CV_{1}\cos(\omega_{0} t).</math></center> |
Revisión del 18:16 1 feb 2019
Problema 2.7 capitulo 2 del libro de vibrations and waves in physics, Iain G. Main, third edition
La Figura 2.8 muestra una arreglo que podría usarse para configurar un circuito $LC$ en oscilación. El condensador se carga primero a una tensión $V_{1}$ por medio de la batería. En el momento $t = 0$, el interruptor se activa para conectar el condensador cargado a través de la bobina. Derive (a) la amplitud y (b) la constante de fase de la oscilación resultante.
Solución:
Para resolver el circuito de la Figura 2.8, usamos la segunda ley de Kirchhoff
Como solamente tenemos dos caídas de tensiones debidas al capacitador y la inductancia, obtenemos
Donde $V_{C} =\frac{\psi}{C}$ y $V_{L}= L\frac{di}{dt}$, como $i=\frac{d \psi}{dt}$ entonces nos queda que $V_{L}= L\frac{d^2 \psi}{dt^2}=L \ddot{\psi}$.
Sustituimos, y obtenemos
Definamos la pulsación natural del sistema como $\omega^2_{0} = \frac{1}{LC}$. Obtenemos
Cuya ecuación característica es $r^2+\omega^2_{0}=0$, y la solución de la ecuación diferencial es de la forma $\psi(t)=C_{1}e^{r_{1}t}+C_{2}e^{r_{2}t}$.
Las raíces de la ecuación característica son: $r_{1}=\omega_{0}i$ y $r_{2}=-\omega_{0}i$
Y la solución general de la ecuación homogénea es
Sabemos de los números complejos que $e^{\omega_{0} i t}= \cos(t)+i \sin(t)$ y $e^{-\omega_{0} i t}= \cos(t)-i \sin(t)$, y las sustituimos en la solucion general.
Reorganizamos términos
Definamos nuevas constantes como $A=C_{1}+C_{2}$ y $B=i(C_{1}-C_{2})$, y las reemplazamos en la solución.
Hacemos que $A=D\cos(\phi)$ y $B=-D\sin(\phi)$
Usamos la identidad trigonométrica: $\cos(\omega_{0} t+\phi)=\cos(\phi)\cos(\omega_{0} t) - \sin(\phi)\sin(\omega_{0} t)$
Y la solución general de la ecuación diferencial homogénea es:
Por ultimo nos que da evaluar las condiciones iniciales para responder los incisos (a) y (b).
Las condiciones iniciales son $\psi(0)=CV_{1}$ y $\dot{\psi}(0)=0.$
La relacion $\dot{\psi}(0)=-D\sin(\phi)=0$ se satisface si, $\phi=0$ y por lo tanto $D=CV_{1}$